扫二维码下载作业帮
3亿+用户的选择
下载作业帮安装包
扫二维码下载作业帮
3亿+用户的选择
大学物理 电磁波的电场强度E和磁场强度H间的相位差为多少
作业帮用户
扫二维码下载作业帮
3亿+用户的选择
E和H相互垂直&他们相位相同,相位差为零
为您推荐：
其他类似问题
扫描下载二维码界面处反射电磁波与入射电磁波的相位关系--《江西师范大学学报(自然科学版)》2006年06期
界面处反射电磁波与入射电磁波的相位关系
【摘要】：从电磁波理论中的菲涅耳公式出发,分析电磁波在两种介质交界面发生反射时,反射波电矢量的平行分量和垂直分量与入射波电矢量相应分量的相位差,讨论全反射时垂直分量和平行分量的相移差.
【作者单位】：
【基金】：
【分类号】：O441.4
欢迎：、、)
支持CAJ、PDF文件格式，仅支持PDF格式
【引证文献】
中国期刊全文数据库
杨东凯;路勇;张波;;[J];航空学报;2009年01期
中国硕士学位论文全文数据库
余凯;[D];中南大学;2010年
【参考文献】
中国期刊全文数据库
王莉;[J];天津商学院学报;2003年03期
【共引文献】
中国期刊全文数据库
吕洪君,方林瑞;[J];安徽教育学院学报;2000年03期
王仁义;[J];安徽教育学院学报;2002年03期
郑义军,何龙庆;[J];安庆师范学院学报(自然科学版);2000年02期
姜丽娜;;[J];辽宁科技大学学报;2011年02期
高峰，刘柏松;[J];鞍山钢铁学院学报;1994年04期
彭伟,余小戈,林钧岫;[J];半导体光电;1999年03期
阴亚芳,方强,刘继红,刘毓,王军利;[J];半导体光电;2005年03期
王峰;洪津;杨伟峰;乔延利;;[J];半导体光电;2006年04期
刘健;柯熙政;胡淑巧;赵黎;;[J];半导体光电;2009年06期
向劲松;潘乐春;;[J];半导体光电;2009年06期
中国重要会议论文全文数据库
吕鑫;蒋卓勤;李迎春;;[A];中国光学学会2010年光学大会论文集[C];2010年
缪凯;刘波;林炜;郭澎;王炜男;;[A];中国光学学会2010年光学大会论文集[C];2010年
陈伟力;王霞;金伟其;;[A];中国光学学会2010年光学大会论文集[C];2010年
孟凡胜;许峰;熊仁生;;[A];2004全国光学与光电子学学术研讨会、2005全国光学与光电子学学术研讨会、广西光学学会成立20周年年会论文集[C];2005年
杜述松;相里斌;陶然;张文喜;;[A];2004全国光学与光电子学学术研讨会、2005全国光学与光电子学学术研讨会、广西光学学会成立20周年年会论文集[C];2005年
戴慧莹;董秋霞;;[A];2005年全国高校非物理类专业物理教育学术研讨会论文集[C];2005年
孙萍;尤秉信;;[A];第六届全国高等学校物理实验教学研讨会论文集（下册）[C];2010年
王明;袁纵横;;[A];2007'仪表，自动化及先进集成技术大会论文集（二）[C];2007年
鲍丙豪;张金卫;肖颖;赵洪利;;[A];第六届全国信息获取与处理学术会议论文集（1）[C];2008年
支绍韬;章海军;张冬仙;;[A];2010中国仪器仪表学术、产业大会（论文集1）[C];2010年
中国博士学位论文全文数据库
张琛;[D];哈尔滨工程大学;2010年
张勇;[D];哈尔滨工程大学;2009年
陈世同;[D];哈尔滨工程大学;2009年
孙晶华;[D];哈尔滨工程大学;2010年
马丽珍;[D];中国海洋大学;2010年
黄翀;[D];华中科技大学;2011年
吴建荣;[D];中国科学技术大学;2011年
强海霞;[D];南京理工大学;2011年
许海燕;[D];复旦大学;2011年
曹长庆;[D];西安电子科技大学;2010年
中国硕士学位论文全文数据库
韩书新;[D];哈尔滨工程大学;2010年
王刚;[D];哈尔滨工程大学;2010年
阳光辉;[D];哈尔滨工程大学;2010年
史鹏;[D];中国海洋大学;2010年
颜菲;[D];北京邮电大学;2011年
范圣法;[D];华东理工大学;2011年
魏祥淦;[D];北京交通大学;2011年
刘洋;[D];北京交通大学;2011年
兰宝林;[D];浙江大学;2011年
李崇真;[D];电子科技大学;2011年
【同被引文献】
中国期刊全文数据库
张益强;张其善;杨东凯;李紫薇;;[J];北京航空航天大学学报;2006年03期
黄长蓉;[J];成都气象学院学报;1999年03期
孟宗;戴桂平;刘彬;;[J];传感技术学报;2006年04期
张旻,程家兴,樊甫华,刘慧婷;[J];电讯技术;2003年04期
刘立东,袁伟明,吴顺君,孙晓闻;[J];电波科学学报;2004年01期
袁伟明,刘立东,吴顺君,王超;[J];电波科学学报;2004年02期
吴琛;周瑞忠;;[J];地震工程与工程振动;2006年05期
郑治真;[J];地球物理学进展;1992年02期
陈雨红;杨长春;曹齐放;李波涛;尚永生;;[J];地球物理学进展;2006年04期
李嘉;郭成超;王复明;张景伟;;[J];地球物理学进展;2007年02期
中国博士学位论文全文数据库
杨进佩;[D];南京理工大学;2006年
【二级引证文献】
中国重要会议论文全文数据库
王志高;谢雄耀;;[A];第九届全国工程地质大会论文集[C];2012年
中国硕士学位论文全文数据库
高磊;[D];中北大学;2012年
向亮星;[D];西南交通大学;2012年
【二级参考文献】
中国期刊全文数据库
张之翔;[J];大学物理;1990年06期
【相似文献】
中国期刊全文数据库
文盛乐,易慧先;[J];广西物理;1998年04期
蔡国铭;;[J];制导与引信;1980年02期
黄建兵,张大伟,张东平,王英剑,邵建达,范正修;[J];中国激光;2005年06期
匡健,段永法;[J];三峡大学学报(自然科学版);1997年01期
史训清,聂景旭,张学仁;[J];航空动力学报;1998年01期
匡韧;房少军;;[J];大连海事大学学报;2007年S1期
吴昌英;韦高;许家栋;;[J];电子学报;2009年03期
王友年,马腾才,宫野;[J];大连理工大学学报;1993年01期
刘中本，杨辉，汪平涛，李奕峰;[J];西安工业学院学报;1995年03期
樊尚春;蔡晨光;王莹莹;邢维巍;;[J];北京航空航天大学学报;2006年11期
中国重要会议论文全文数据库
李华茂;俞小青;贺梅英;王耀俊;冯若;;[A];中国声学学会2002年全国声学学术会议论文集[C];2002年
蔡明刚;姚陈;于光明;王迅;;[A];中国地球物理学会年刊2002——中国地球物理学会第十八届年会论文集[C];2002年
王红军;田爱玲;刘丙才;王春慧;;[A];2010年西部光子学学术会议摘要集[C];2010年
王选择;钟毓宁;杨练根;;[A];2006年湖北省博士论坛——先进制造技术与制造装备论文集[C];2006年
刘阿棣;兰涛;赵海林;俞昌旋;刘万东;董家齐;严龙文;洪文玉;赵开君;钱俊;程均;余德良;杨青魏;;[A];第十四届全国等离子体科学技术会议暨第五届中国电推进技术学术研讨会会议摘要集[C];2009年
于光明;姚陈;耿丽娟;尹全增;;[A];中国地球物理学会年刊2002——中国地球物理学会第十八届年会论文集[C];2002年
谢柏松;吴海城;Sayipjamal D;[A];全国复杂系统研究论坛论文集（一）[C];2005年
刘仁强;吕达仁;;[A];中国地球物理学会第二十三届年会论文集[C];2007年
贾书海;王新;;[A];中国仪器仪表学会第六届青年学术会议论文集[C];2004年
王玉荣;徐鹏;王建伟;王青圃;蔡履中;;[A];大珩先生九十华诞文集暨中国光学学会2004年学术大会论文集[C];2004年
中国重要报纸全文数据库
吕妍;[N];新华日报;2002年
北京;[N];电子报;2003年
英子;[N];电子报;2007年
韦佰安;[N];电子报;2002年
摘译;[N];电子报;2003年
英子;[N];电子报;2007年
汤志诚;[N];电脑报;2004年
英子;[N];电子报;2007年
杨虹;[N];电子报;2001年
蒋剑稳;[N];光明日报;2004年
中国博士学位论文全文数据库
吕晓旭;[D];天津大学;2004年
惠梅;[D];中国科学院西安光学精密机械研究所;2001年
李朝辉;[D];天津大学;2004年
丛培秀;[D];中国海洋大学;2009年
林晓艳;[D];哈尔滨工程大学;2008年
郭彤;[D];天津大学;2004年
王文格;[D];湖南大学;2003年
孟彦龙;[D];吉林大学;2008年
徐晓峰;[D];吉林大学;2005年
戴一堂;[D];清华大学;2006年
中国硕士学位论文全文数据库
周志红;[D];华东师范大学;2011年
曹金燕;[D];太原理工大学;2007年
甄艳坤;[D];陕西师范大学;2004年
朱旭初;[D];哈尔滨工程大学;2004年
雷永强;[D];内蒙古大学;2004年
郑刚;[D];湖南大学;2004年
张莉;[D];山东师范大学;2003年
朱军卫;[D];南京航空航天大学;2004年
孙晨光;[D];天津大学;2004年
汪扬春;[D];浙江大学;2006年
&快捷付款方式
&订购知网充值卡
400-819-9993第四章 电磁波的传播_图文_百度文库
两大类热门资源免费畅读
续费一年阅读会员，立省24元！
第四章 电磁波的传播
阅读已结束，下载本文需要
想免费下载本文？
定制HR最喜欢的简历
下载文档到电脑，同时保存到云知识，更方便管理
加入VIP
还剩71页未读，
定制HR最喜欢的简历
你可能喜欢> 问题详情
两个同频率的电磁波叠加时，在什么情况下其合振动强度I总是（即在任一位相关系下)等于原振动强度I1和I2之和？
悬赏：0&答案豆
提问人：匿名网友
发布时间：
两个同频率的电磁波叠加时，在什么情况下其合振动强度I总是(即在任一位相关系下)等于原振动强度I1和I2之和？
您可能感兴趣的试题
1若双狭缝的距离为0.30mm，以单色平行光垂直照射狭缝时，在离双缝1.20m远的屏幕上，第五级暗条纹处离中心极大的间隔为11.39mm。问所用的光波波长是多大?2缝间距d=1.00mm的杨氏实验装置中缝屏到屏幕间的距离D=10.00m。屏幕上条纹间隔为4.73×10-3m。问入射光的频率为多大?实验是在水中进行的，n水=1.333。3在杨氏实验装置中，S1、S2两光源之一的前面放一长为 2.50cm的玻璃容器。先是充满空气，后是排出空气，再充满试验气体，结果发现光屏幕上有21条亮纹通过屏上某点而移动了。入射光的波长λ=656.2816nm，空气的折射率na=1.000276，求试验气体的折射率 ng。4如图18-2所示，钠光(λ=589.0nm)照射在相距d=2.0mm的双缝上，图中的D为40mm。如果D＞＞d这个假定不成立，那么第10条明条纹的位置之值将有多大的误差?&&
我有更好的答案
请先输入下方的验证码查看最佳答案
图形验证：
验证码提交中……
每天只需0.4元
选择支付方式
支付宝付款
郑重提醒：支付后，系统自动为您完成注册
请使用微信扫码支付(元)
支付后，系统自动为您完成注册
遇到问题请联系在线客服QQ：
恭喜你被选中为
扫一扫-免费查看答案！
请您不要关闭此页面,支付完成后点击支付完成按钮
遇到问题请联系在线客服QQ：
恭喜您！升级VIP会员成功
提示：请截图保存您的账号信息，以方便日后登录使用。
常用邮箱：
用于找回密码
确认密码：电磁波问题_百度知道
电磁波问题
1. 关于介质极化和磁化，下列说法中正确的是
（A）在电磁场中，电介质极化使电介质内部的电场一定
加强，磁介质磁化使磁介质内部磁场一定减弱；
（B）在电磁场中，电介质极化使电介质内部的电场一定
减弱，磁介质磁化使...
我有更好的答案
(1) 极化的概念 为了说明电磁波的场强方向的取向,接下来引入波的极化的概念.波的极化是指空间 固定点上场强方向随时间变化的方式,通常用电场强度矢量端点随着时间在空间描绘出的 轨迹来表示电磁波的极化,波的极化也叫波的偏振.前面介绍的均匀平面电磁波的电场强 度矢量端点在空间沿直线变化,画出的轨迹是一条直线,称此种波为线极化波.一般情况 下,对于沿z轴方向传播的均匀平面波,电场强度矢量应写成两个分量,其表达式为 kz yx kz yxyx yxEyExEyExEyExjj m j m j 00e)e^e^(e)^^(^^ +=+=+= E (5-4-1) 两个分量写成瞬时值为 + = + = )cos( )cos( m m yyy xxx kztEE kztEE ω ω (5-4-2) 此时合成矢量E随时间变化的矢量端点轨迹就不一定是一条直线,有可能是一个椭圆,也 有可能是一个圆,也就是说波的极化不一定是直线极化.对于按正弦规律变化的电磁波, 波的极化可分为直线极化,圆极化及椭圆极化三种. (2) 平面电磁波的极化方式 ① 直线极化 当电场的两个分量没有相位差(同相)或相位差o180(反相)时,合成电场矢量是直线极 化. 先讨论同相的情况,即yxkztkzt ω ω+ =+ ,也就是0 ==yx,则合成电磁 波的电场强度矢量的模为 )cos(0 2 m 2 m 22 ω+ +=+=kztEEEEEyxyx (5-4-3) 电场强度矢量与x轴正向夹角θ的正切为 === m mtan x y x y E E E E θ常数 (5-4-4) 即=θ常数.如图5-4-1(a)所示(图中取0=z),虽然电场矢量E的大小随时间作正弦变化, 但其矢端轨迹是一条直线,故称为线极化(Linear Polarization).因此直线位于一,三象限, 所以也称为一,三象限线极化. 同理反相时,有π ±= yx,= == m mtan x y x y E E E E θ常数,如图5-4-1(b)所示,矢端 轨迹也是一条直线,不过此直线位于二,四象限,为二,四象限线极化. - 2 - 电磁场与微波技术 当mmxyEE=时, 4 π θ=(同相)或 4 3π (反相);如果0=yE,则0=θ,电场E只有xE 分量,称E为x轴取向的线性极化波;如果0=xE,则 2 π θ=,电场E只有yE分量,称E 为y轴取向的线性极化波. 对于时谐变电磁场的线极化波,某一时刻,在沿着传播方向的某一直线上各点的电场 强度矢量端点的轨迹如图5-4-2所示,此即线极化波的波形. ② 圆极化 当电场的两个分量振幅相等,相位相差 2 π ±时,合成的电场矢量端点的轨迹为一个圆, 称这样的波为圆极化波. 设mmmEEEyx==, 2 π ±= yx,0=z,则 )cos(mxxtEE ω+=,)sin() 2 cos(mmxxytEtEE ω π ω+±=+=m (5-4-5) 消去t得2 m 22EEEyx=+,此为圆心在原点,半径为mE的圆方程.合成电磁波的电场强度矢 量E的模及与x轴正向夹角θ分别为 m 22||EEEyx=+=E,)( )( )sin( arctanx x xt t t ω ω ω θ+±= + +± = (5-4-6) 可见E的大小不随时间变化,而E与x轴正向夹角θ随时间变化.因此合成电场强度矢量 的矢端轨迹为圆,称为圆极化(Circular Polarization). 由于θ的变化方式有两种,即θ以角速度ω随时间线性增加或线性减小,因此E矢端 沿圆轨迹的旋转方向不一样.如果 )(xt ωθ++=,如图5-4-3(a)所 示,电场矢量端点将以角速度ω 在xOy平面上沿逆时针方向作等 角速旋转.此时 2 π = yx,即 xE的相位比yE超前 2 π,θ取正 值,并随时间的增加而增加.电场旋转方向与传播方向(此处为z+方向)符合右手定则,称 此情况为右旋圆极化.如果)(xt ωθ+ =,如图5-4-3(b)所示,E将以角速度ω在xOy平 图5-4-1 线极化 y x O θ y z=0 (a) 一,三象限线极化 Exm Eym E O Exm Eym x (b) 二,四象限线极化 z=0Eθ y xO x (a) 右旋圆极化 Ex Ey Eθ ω y xO x (b) 左旋圆极化 Ex Ey E θ ω 图5-4-3 圆极化 O y x z图5-4-2 线极化波波形 某一时刻z轴上各点电场矢量的端点轨迹 电磁场与微波技术 - 3 - 面上沿顺时针方向作等角速旋转,此时 2 π = yx,即xE的相位比yE滞后 2 π,θ取负 值,并随时间的增加而减小,电场旋转方向与传播方向符合左手螺旋关系,称此情况为左 旋圆极化[1].具体判断时也可按如下方式进行:将右手大姆指指向电磁波的传播方向,其余 四指指向电场强度E的矢端并旋转,若与E的旋转一致,则为右旋圆极化波;若与E的旋 转相反,则为左旋圆极化波. 对于圆极化平面波,某一时刻,在沿着传 播方向的某一直线上各点的电场强度矢量端 点的轨迹如图5-4-4所示,此即圆极化波的波 形,此波形为螺旋形,螺旋天线就可以辐射这 样的电磁波. ③ 椭圆极化 如果xE和yE的振幅和相位为除①和②以外的任意数值,则合成电场矢量端点的轨迹 为椭圆,称这样的波为椭圆极化波. 取0=z,消去式(5-4-2)中的t,得 2 2 mmm 2 m sincos 2 = + y y yx yx x x E E EE EE E E (5-4-7) 式中yx =.该式表示以xE和yE为变量的椭圆方程, 如图5-4-5所示. 该椭圆的中心在坐标原点,当 2 π ±= =yx时,椭 圆的长短轴在坐标轴上,当 2 π ±≠ =yx时,则长短轴 不在坐标轴上.根据左,右旋的定义,可知当π & 时为右旋椭圆极化,当0& & yx π时,为左旋椭圆极化.此时旋转的角速度不能简 单地认为还是常数ω,而是时间的函数. 通常用椭圆极化角和椭圆率这两个参量来表示椭圆极化特性.定义椭圆极化角为椭圆 长轴与x轴所夹的角,用θ表示,可以求得 2 m 2 m mmcos2 2tan yx yx EE EE = θ (5-4-8) 定义椭圆率为椭圆短轴与长轴之比,用ρ表示,即 长轴短轴 =ρ 由定义可知极化角θ表示了椭圆的取向,椭圆率表示出了椭圆是扁的还是趋向于圆的,若 1→ρ则椭圆趋向于圆,若0→ρ则椭圆趋向于直线.其实直线极化与圆极化只是椭圆极 [6] 有关左,右旋的定义并不统一,在阅读有关参考书时须注意.这里采用IRE标准,此标准规定:观察 者顺着波传播方向看去,电场矢量在横截面内的旋转方向为顺时针,则定为右旋极化,反之则为左旋极化. y x O Ex Ey E θ 图5-4-5 椭圆极化 z x y ω O 图5-4-4 圆极化波波形(右旋) - 4 - 电磁场与微波技术 化的一种特例. 前面讨论的不同极化(偏振)可看作若干个具有同传播方向同频率的平面电磁波合成的 结果.若场矢量具有任意的取向,任意的振幅和杂乱的相位,则合成波将是杂乱的. 圆极化波在雷达,导航,制导,通信和电视广播上被广泛采用.因为一个线极化波可 以分解为两个振幅相等,旋向相反的圆极化波,一个椭圆极化波可以分解成两个不等幅的, 旋向相反的圆极化波.用圆极化天线来接收信号的话,不管发射的极化方式如何肯定能收 到信号,不会出现失控的情况. 例5-4-1 判断下列平面电磁波的极化方式 (1) ) 4 sin(4^) 4 cos(3^ π βω π βω+ + =xtzxtyE (2) kzyxEj 0e)^j^( + =E (3) kyzxEj 0e)^j2^( +=E (4) yzx)120j01.0(e)25^j25^(+ + =E 解 (1) ) 4 cos(3 π βω =xtEy,) 4 cos(4) 4 sin(4 π βω π βω =+ =xtxtEz,波 沿x轴正向传播, 4 π ==zy,xE与yE同相,所以波为一,三象限的直线极化波. (2) 此为复数形式,由于2 j j2 j 0 j 0ee)^e^(e)^^(jj ππ kzkzyxEyxE +=+=E,可以看出xE 和yE振幅相等,且xE相位超前yE相位 2 π ,电磁波沿z+方向传播,故为右旋圆极化波. (3) ykzxEj2 j 0e)e^2^( += π E,zE相位比xE超前 2 π ,振幅 不相等,所以为椭圆极化,又从ykje 可知波沿y+方向传播,所 以E的旋转方向如图5-4-6所示,可见此电磁波为右旋椭圆极化 波. (4) yyzx120j2 j 01.0e)^e^(e25 += π E,在空间固定点,xE与zE振幅相等,且zE相位 比xE超前 2 π ,波沿y+方向传播,所以此波为右旋圆极化波.顺便提一下,y01.0e 在此表 明波沿y+方向衰减程度. 5.4.2 色散与群速 我们熟知,当一束太阳光射到三棱镜上时,在三棱镜的另一边就可看到红,橙,黄, 绿,蓝,靛,紫的彩色光,这就是光谱段电磁波的色散现象,原因是由于不同频率的单色 光在同一媒质中具有不同的折射率(即具胡不同的相速度)所导致的. 媒质的色散是由于媒质的参数ε, 和σ与频率有关.理想媒质其参数不随频率而变, 则称是非色散媒质.如果是有耗媒质,在交变电磁场情况下,媒质的带电粒子的运动跟不 上交变场的变化而产生滞后现象,此时要引入复介电常数,此复介电常数与频率有关,所 以有耗媒质有色散特性.当交变电磁场的频率接近于媒质的固有频率时,带电粒子将从交 y x O E 图5-4-6 例5-4-1(3)用图 z ω 电磁场与微波技术 - 5 - 变场中吸收能量而造成散射损耗. 波的色散是指波的相速与频率有关.在有耗媒质中的电磁波,相速与频率有关,所以 其中传播的电磁波必然要发生色散.由于 ε β ω1 p==v,波的相速度只取决于媒质的参 数ε和 ,因此对于理想媒质波的相速与频率无关.对于非理想媒质,介电常数ε是频率ω 的函数,β为ω的复杂函数,在这种情况下相速pv与频率有关.如良导体中的相速为 σ ω β ω2 p==v.引起波的色散的原因是多方面的,这里讨论的是由于媒质的色散引起波 的色散.要了解更详细的介绍请读者自行查阅有关参考书. 当包含不同频率的信号加到电磁波载体上时,如果信号所包含的各频率分量相速不等, 那么信号传播一段距离后,信号各分量合成的波形将与起始时的波形不同,引起信号的波 形失真,称这种失真为色散失真.图5-4-7表示矩形脉冲波(可利用傅里叶展开将其表示为 无数不同频率正弦波的叠加)经过光纤长距离传输后因色散而畸变为钟形波(各种不同频率 正弦波叠加后不再是矩形脉冲波).光脉冲变宽后有可能使接收端的前后两个脉冲无法分辨. 场强表达式以)cos(^ 0kztEx =ωE形式表示的平面波是在时间,空间上无限延伸的单 一频率的电磁波,称之为单色波,一个单一 频率的正弦电磁波不能传播信号,并且理想 的单频正弦电磁波实际上是不存在的,信号 加到电磁波上就不再是单色波.实际工程中 的电磁波在时间和空间上是有限的,它由不 同频率的正弦波(谐波)叠加而成,称为非单 色波,是以某种频率0ω为载波频率的有狭 窄频带ω 的波,称为波包,如图5-4-8所 示,这是按正弦变化的调制波,虚线为信号的包络,此包络移动的相速度称为群速,用gv表 示,从图可以看出gv与相速度pv是不一样的概念.pv是信号等相位面的速度,而gv是包 络波等相位点推进的速度.由于群速是波的包络上一个点的传播速度,对于频谱很宽的信 号,其包络在传播过程中发生畸变,即包络形状将随波的传播而变化,此时群速已无意义, 所以群速只对窄频带信号有意义. 对于窄频带信号(ωω &&)群速的表达式为 β ω d d g=v (5-4-9) 图5-4-7 矩形脉冲波经过光纤传输后变成钟形波 图5-4-8 相速与群速 O vp(波的运动) vg(包络运动) - 6 - 电磁场与微波技术 而相速 β ω =pv,相速与群速之间的大小关系由相速随频率的变化关系决定.可以证明,当 相速不随频率变化时,即0 d dp= ω v ,则pgvv=,群速等于相速,此时的媒质为非色散媒质; 当0 d dp& ω v 时,pgvv ω v 时,pgvv&, 即群速大于相速,称此种情况为反常色散,导体中的色散就是反常色散.可以对正常色散 及反常色散现象加以利用,使其相互补偿,从而改善相位频率特性.
为您推荐：
其他类似问题
您可能关注的内容
电磁波的相关知识
换一换
回答问题，赢新手礼包
个人、企业类
违法有害信息,请在下方选择后提交
色情、暴力
我们会通过消息、邮箱等方式尽快将举报结果通知您。