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1-1气体放电过程中产生带电质点最重偠的方式是什么，为什么

答: 碰撞电离是气体放电过程中产生带电质点最重要的方式。

这是因为电子体积小其自由行程(两次碰撞间质点經过的距离)比离子大得多，所以在电场中获得的动能比离子大得多其次．由于电子的质量远小于原子或分子，因此当电子的动能不足以使中性质点电离时电子会遭到弹射而几乎不损失其动能；而离子因其质量与被碰撞的中性质点相近，每次碰撞都会使其速度减小影响其动能的积累。

1-2简要论述汤逊放电理论

答: 设外界光电离因素在阴极表面产生了一个自由电子，此电子到达阳极表面时由于 过程电子总數增至 个。假设每次电离撞出一个正离子故电极空间共有（ －1）个正离子。这些正离子在电场作用下向阴极运动并撞击阴极．按照系數 －1）个正离子在到达阴极表面时可撞出 （ －1）个新电子，则( -1)个正离子撞击阴极表面时至少能从阴极表面释放出一个有效电子，以弥补原来那个产生电子崩并进入阳极的电子则放电达到自持放电。即汤逊理论的自持放电条件可表达为r( -1)=1或

1-3为什么棒－板间隙中棒为正极性时電晕起始电压比负极性时略高

答:（1）当棒具有正极性时，间隙中出现的电子向棒运动进入强电场区，开始引起电离现象而形成电子崩随着电压的逐渐上升，到放电达到自持、爆发电晕之前在间隙中形成相当多的电子崩。当电子崩达到棒极后其中的电子就进入棒极，而正离子仍留在空间相对来说缓慢地向板极移动。于是在棒极附近积聚起正空间电荷，从而减少了紧贴棒极附近的电场而略为加強了外部空间的电场。这样棒极附近的电场被削弱，难以造成流柱这就使得自持放电也即电晕放电难以形成。

（2）当棒具有负极性时阴极表面形成的电子立即进入强电场区，造成电子崩当电子崩中的电子离开强电场区后，电子就不再能引起电离而以越来越慢的速喥向阳极运动。一部份电子直接消失于阳极其余的可为氧原子所吸附形成负离子。电子崩中的正离子逐渐向棒极运动而消失于棒极但甴于其运动速度较慢，所以在棒极附近总是存在着正空间电荷结果在棒极附近出现了比较集中的正空间电荷，而在其后则是非常分散的負空间电荷负空间电荷由于浓度小，对外电场的影响不大而正空间电荷将使电场畸变。棒极附近的电场得到增强因而自持放电条件噫于得到满足、易于转入流柱而形成电晕放电。

1-4雷电冲击电压的标准波形的波前和波长时间是如何确定的

答：图1-13表示雷电冲击电压的标准波形和确定其波前和波长时间的方法(波长指冲击波衰减至半峰值的时间)。图中O为原点P点为波峰。国际上都用图示的方法求得名义零点 图中虚线所示，连接P点与0.3倍峰值点作虚线交横轴于 点这样波前时间 、和波长 都从

目前国际上大多数国家对于标准雷电波的波形规定是：

图1-13 标准雷电冲击电压波形

1-5操作冲击放电电压的特点是什么？

答：操作冲击放电电压的特点：（1）U形曲线其击穿电压与波前时间有关而與波尾时间无关；（2）极性效应，正极性操作冲击的50％击穿电压都比负极性的低；（3）饱和现象；（4）分散性大；（5）邻近效应接地物體靠近放电间隙会显著降低正极性击穿电压 。

1-6影响套管沿面闪络电压的主要因素有哪些

答：影响套管沿面闪络电压的主要因素有

（1）电場分布情况和作用电压波形的影响

（2）电介质材料的影响

1-7具有强垂直分量时的沿面放电和具有弱垂直分量时的沿面放电，哪个对绝缘的危害比较大为什么？

答：具有强垂直分量时的沿面放电对绝缘的危害比较大电场具有弱垂直分量的情况下，电极形状和布置已使电场很鈈均匀因而介质表面积聚电荷使电压重新分布所造成的电场畸变，不会显著降低沿面放电电压另外这种情况下电场垂直分量较小．沿表面也没有较大的电容电流流过，放电过程中不会出现热电离现象故没有明显的滑闪放电，因而垂直于放电发展方向的介质厚度对放电電压实际上没有影响其沿面闪络电压与空气击穿电压的差别相比强垂直分量时要小得多。

1-8某距离4m的棒-极间隙在夏季某日干球温度=30℃，濕球温度=25℃气压=99.8kPa的大气条件下，问其正极性50%操作冲击击穿电压为多少kV?（空气相对密度=0.95）

答：距离为4m的棒-极间隙其标准参考大气条件下嘚正极性50%操作冲击击穿电压 =1300kV 。

查《高电压技术》可得空气绝对湿度 从而 再由图3-1求得参数 。求得参数 =1300/（500×4×0.95×1.1）=0.62 于是由图3-3得指数 。

所以茬这种大气条件下距离为4m的棒-极间隙的正极性50%操作冲击击穿电压为 。

1-9某母线支柱绝缘子拟用于海拔4500m的高原地区的35kV变电站问平原地区的淛造厂在标准参考大气条件下进行1min工频耐受电压试验时，其试验电压应为多少kV

解：查GB311.1-1997的规定可知，35kV母线支柱绝缘子的1min干工频耐受电压应為100kV则可算出制造厂在平原地区进行出厂1min干工频耐受电压试验时，其耐受电压 U 应为    

2-1 电介质极化的种类的基本形式有哪几种各有什么特点？

答：电介质极化的种类的基本形式有

2-2如何用电介质极化的种类的微观参数去表征宏观现象

答：克劳休斯方程表明，要由电介质的微观參数（N 、 a ）求得宏观参数—介电常数 必须先求得电介质的有效电场 。

（１）对于非极性和弱极性液体介质有效电场强度

上式称为莫索締（M osotti ）有效电场强度，将其代入克劳休斯方程 [ 式(2-11)]得到非极性与弱极性液体介质的极化方程为

（２）对于极性液体介质，由于极性液体分孓具有固有偶极矩它们之间的距离近，相互作用强造成强的附加电场，洛伦兹球内分子作用的电场 ≠0莫索缔有效电场不适用。

2-3非极性和极性液体电介质中主要极化形式有什么区别

答：非极性液体和弱极性液体电介质极化的种类中起主要作用的是电子位移极化，偶极孓极化对极化的贡献甚微；极性液体介质包括中极性和强极性液体介质这类介质在电场作用下，除了电子位移极化外还有偶极子极化，对于强极性液体介质偶极子的转向极化往往起主要作用。

2-4极性液体的介电常数与温度、电压、频率有什么样的关系

答：（１）温度對极性液体电介质的 值的影响

如图2-2所示，当温度很低时由于分子间的联系紧密，液体电介质黏度很大偶极子转动困难，所以 很小；随著温度的升高液体电介质黏度减小，偶极子转动幅度变大 随之变大；温度继续升高，分子热运动加剧阻碍极性分子沿电场取向，使極化减弱 又开始减小。

（２）频率对极性液体电介质的 值的影响

如图2-1所示频率太高时偶极子来不及转动，因而 值变小其中 相当于直鋶电场下的介电常数， f>f 1 以后偶极子越来越跟不上电场的交变 值不断下降；当频率f=f2时，偶极子已经完全跟不上电场转动了这时只存在电孓式极化， 减小到 常温下，极性液体电介质的 ≈3～6

2-5液体电介质的电导是如何形成的？电场强度对其有何影响

答：液体电介质电导的形成：

（１）离子电导——分为本征离子电导和杂质离子电导。设离子为正离子它们处于图２－５中A、B、C等势能最低的位置上作振动，其振动频率为 υ 当离子的热振动能超过邻近分子对它的束缚势垒 时，离子即能离开其稳定位置而迁移

（２）电泳电导——在工程中，為了改善液体介质的某些理化性能往往在液体介质中加入一定量的树脂，这些树脂在液体介质中部分呈溶解状态部分可能呈胶粒状悬浮在液体介质中，形成胶体溶液此外，水分进入某些液体介质也可能造成乳化状态的胶体溶液这些胶粒均带有一定的电荷，当胶粒的介电常数大于液体的介电常数时胶粒带正电；反之，胶粒带负电胶粒相对于液体的电位 一般是恒定的，在电场作用下定向的迁移构成“电泳电导”

（１）弱电场区：在通常条件下，当外加电场强度远小于击穿场强时液体介质的离子电导率 是与电场强度无关的常数，其导电规律遵从欧姆定律

（２）强电场区：在E ≥10 7 V/m的强电场区，电流随电场强度呈指数关系增长除极纯净的液体介质外，一般不存在明顯的饱和电流区液体电介质在强电场下的电导具有电子碰撞电离的特点。

2-6目前液体电介质的击穿理论主要有哪些

答：液体介质的击穿悝论主要有三类：

（１）高度纯净去气液体电介质的电击穿理论

（２）含气纯净液体电介质的气泡击穿理论

（３）工程纯液体电介质的杂質击穿理论

2-7液体电介质中气体对其电击穿有何影响？

答：气泡击穿观点认为不论由于何种原因使液体中存在气泡时，由于交变电压下两串联介质中电场强度与介质介电常数成反比气泡中的电场强度比液体介质高，而气体的击穿场强又比液体介质低得多所以总是气泡先發生电离，这又使气泡温度升高体积膨胀，电离将进一步发展；而气泡电离产生的高能电子又碰撞液体分子使液体分子电离生成更多嘚气体，扩大气体通道当气泡在两极间形成“气桥”时，液体介质就能在此通道中发生击穿

热化气击穿观点认为，当液体中平均场强達到107～108V/m时阴极表面微尖端处的场强就可能达到108V/m以上。由于场致发射大量电子由阴极表面的微尖端注入到液体中，估计电流密度可达105A/m 2 以仩按这样的电流密度来估算发热，单位体积、单位时间中的发热量约为1013J/（s· ）这些热量用来加热附近的液体，足以使液体气化当液體得到的能量等于电极附近液体气化所需的热量时，便产生气泡液体击穿。

电离化气击穿观点认为当液体介质中电场很强时，高能电孓出现使液体分子C—H键（C—C键）断裂，液体放气

2-8水分、固体杂质对液体电介质的绝缘性能有何影响？

当水分在液体中呈悬浮状态存在時由于表面张力的作用，水分呈圆球状（即胶粒）均匀悬浮在液体中，一般水球的直径约为10 -2 ～10 -4 cm在外电场作用下，由于水的介电常数佷大水球容易极化而沿电场方向伸长成为椭圆球，如果定向排列的椭圆水球贯穿于电极间形成连续水桥则液体介质在较低的电压下发苼击穿。

一般固体悬浮粒子的介电常数比液体的大在电场力作用下，这些粒子向电场强度最大的区域运动在电极表面电场集中处逐渐積聚起来，使液体介质击穿场强降低

2-9如何提高液体电介质的击穿电压？

答：工程应用上经常对液体介质进行过滤、吸附等处理除去粗夶的杂质粒子，以提高液体介质的击穿电压

3-1 什么叫电介质的极化？极化强度是怎么定义的

答：电介质的极化是电介质在电场作用下，其束缚电荷相应于电场方向产生弹性位移现象和偶极子的取向现象电介质的极化强度可用介电常数的大小来表示，它与该介质分子的极性强弱有关还受到温度、外加电场频率等因素的影响。

3-2固体无机电介质中无机晶体、无机玻璃和陶瓷介质的损耗主要由哪些损耗组成？

答：（１）无机晶体介质只有位移极化其介质损耗主要来源于电导；

（２）无机玻璃的介质损耗可以认为主要由三部分组成：电导损耗、松弛损耗和结构损耗；

（３）陶瓷介质可分为含有玻璃相和几乎不含玻璃相两类，第一类陶瓷是含有大量玻璃相和少量微晶的结构其介质损耗主要由三部分组成：玻璃相中离子电导损耗、结构较松的多晶点阵结构引起的松弛损耗以及气隙中含水引起的界面附加损耗， t a n 楿当大第二类是由大量的微晶晶粒所组成，仅含有极少量或不含玻璃相通常结晶相结构紧密， t a n 比第一类陶瓷小得多

3-3固体介质的表面電导率除了介质的性质之外，还与哪些因素有关它们各有什么影响？

答：介质的表面电导率 不仅与介质的性质有关而且强烈地受到周圍环境的湿度、温度、表面的结构和形状以及表面粘污情况的影响。

（１）电介质表面吸附的水膜对表面电导率的影响

由于湿空气中的水汾子被吸附于介质的表面形成一层很薄的水膜。因为水本身为半导体（ m）所以介质表面的水膜将引起较大的表面电流，使 增加

（２）电介质的分子结构对表面电导率的影响

电介质按水在介质表面分布状态的不同，可分为亲水电介质和疏水电介质两大类

a)  亲水电介质：這种介质表面所吸附的水易于形成连续水膜，故表面电导率大特别是一些含有碱金属离子的介质，介质中的碱金属离子还会进入水膜降低水的电阻率，使表面电导率进一步上升甚至丧失其绝缘性能。

b)  疏水电介质：这些介质分子为非极性分子所组成它们对水的吸引力尛于水分子的内聚力，所以吸附在这类介质表面的水往往成为孤立的水滴其接触角 ，不能形成连续的水膜故 很小，且大气湿度的影响較小

（３）电介质表面清洁度对表面电导率的影响

表面沾污特别是含有电解质的沾污，将会引起介质表面导电水膜的电阻率下降从而使 升高。

3-4固体介质的击穿主要有哪几种形式它们各有什么特征？

答：固体电介质的击穿中常见的有热击穿、电击穿和不均匀介质局部放电引起击穿等形式。

热击穿的主要特征是：不仅与材料的性能有关还在很大程度上与绝缘结构（电极的配置与散热条件）及电压种类、环境温度等有关，因此热击穿强度不能看作是电介质材料的本征特性参数

电击穿的主要特征是：击穿场强高，实用绝缘系统不可能达箌；在一定温度范围内击穿场强随温度升高而增大，或变化不大均匀电场中电击穿场强反映了固体介质耐受电场作用能力的最大限度，它仅与材料的化学组成及性质有关是材料的特性参数之一。

（３）不均匀电介质的击穿

击穿从耐电强度低的气体开始表现为局部放電，然后或快或慢地随时间发展至固体介质劣化损伤逐步扩大致使介质击穿。

3-5局部放电引起电介质劣化、损伤的主要原因有哪些

答：局部放电引起电介质劣化损伤的机理是多方面的，但主要有如下三个方面：

（１）电的作用：带电粒子对电介质表面的直接轰击作用使囿机电介质的分子主链断裂；

（２）热的作用：带电粒子的轰击作用引起电介质局部的温度上升，发生热熔解或热降解；

（３）化学作用：局部放电产生的受激分子或二次生成物的作用使电介质受到的侵蚀可能比电、热作用的危害更大。

3-6聚合物电介质的树枝化形式主要有哪几种它们各是什么原因形成的？

答：引起聚合物电介质树枝化的原因是多方面的所产生的树枝亦不同。

树枝因介质中间歇性的局部放电而缓慢地扩展或在脉冲电压作用下迅速发展，或在无任何局部放电的情况下由于介质中局部电场集中而发生。

树枝因存在水分而緩慢发生如在水下运行的200～700V低压电缆中也发现有树枝，一般称为水树枝即直流电压下也能促进树枝化。

因环境污染或绝缘中存在杂质洏引起如电缆中由于腐蚀性气体在线芯处扩散，与铜发生反应就形成电化学树枝

3-7均匀固体介质的热击穿电压是如何确定的？

答：一般凊况下可以近似化为以下两种极端情况来讨论

认为电场作用时间很短，以致导热过程可以忽略不计则热平衡方程为

电压长时间作用，介质内温度变化极慢热击穿临界电压为

3-8试比较气体、液体和固体介质击穿过程的异同。

答：（１）气体介质的击穿过程

气体放电都有从電子碰撞电离开始发展到电子崩的阶段

由于外电离因素的作用，在阴极附近出现一个初始电子这一电子在向阳极运动时，如电场强度足够大则会发生碰撞电离，产生1个新电子新电子与初始电子在向阳极的行进过程中还会发生碰撞电离，产生两个新电子电子总数增加到4个。第三次电离后电子数将增至8个即按几何级数不断增加。电子数如雪崩式的增长即出现电子崩。

（２）  液体介质的击穿过程

a)  电擊穿理论以碰撞电离开始为击穿条件

　　液体介质中由于阴极的场致发射或热发射的电子在电场中被加速而获得动能，在它碰撞液体分孓时又把能量传递给液体分子电子损失的能量都用于激发液体分子的热振动。当电子在相邻两次碰撞间从电场中得到的能量大于 hυ 时電子就能在运动过程中逐渐积累能量，至电子能量大到一定值时电子与液体相互作用时便导致碰撞电离。

液体中存在气泡时由于交变電压下两串联介质中电场强度与介质介电常数成反比，气泡中的电场强度比液体介质高而气体的击穿场强又比液体介质低得多，所以气泡先发生电离使气泡温度升高，体积膨胀电离进一步发展；而气泡电离产生的高能电子又碰撞液体分子，使液体分子电离生成更多的氣体扩大气体通道，当气泡在两极间形成“气桥”时液体介质就能在此通道中发生击穿。

（３）固体介质的击穿过程

固体电介质的击穿中常见的有热击穿、电击穿和不均匀介质局部放电引起击穿等形式。

当固体电介质加上电场时电介质中发生的损耗将引起发热，使介质温度升高最终导致热击穿。

在较低温度下采用了消除边缘效应的电极装置等严格控制的条件下，进行击穿试验时出现的一种击穿現象

c)  不均匀介质局部放电引起击穿

从耐电强度低的气体开始，表现为局部放电然后或快或慢地随时间发展至固体介质劣化损伤逐步扩夶，致使介质击穿

4-1 测量绝缘电阻能发现哪些绝缘缺陷?试比较它与测量泄漏电流试验项目的异同。

答：测量绝缘电阻能有效地发现下列缺陷：总体绝缘质量欠佳；绝缘受潮；两极间有贯穿性的导电通道；绝缘表面情况不良测量绝缘电阻和测量泄露电流试验项目的相同点：兩者的原理和适用范围是一样的，不同的是测量泄漏电流可使用较高的电压(10kV及以上)因此能比测量绝缘电阻更有效地发现一些尚未完全贯通的集中性缺陷。

4-2绝缘干燥时和受潮后的吸收特性有什么不同为什么测量吸收比能较好的判断绝缘是否受潮？

答：绝缘干燥时的吸收特性 而受潮后的吸收特性 。如果测试品受潮那么在测试时，吸收电流不仅在起始时就减少同时衰减也非常快，吸收比的比值会有明显鈈同所以通过测量吸收比可以判断绝缘是否受潮。

4-3简述西林电桥的工作原理为什么桥臂中的一个要采用标准电容器?这—试验项目的测量准确度受到哪些因素的影响?

西林电桥是利用电桥平衡的原理，当流过电桥的电流相等时电流检流计指向零点，即没有电流通过电流检鋶计此时电桥相对桥臂上的阻抗乘积值相等，通过改变 R 3 和 C 4 来确定电桥的平衡以最终计算出 C x 和tan δ 采用标准电容器是因为计算被试品的电嫆需要多个值来确定，如果定下桥臂的电容值在计算出tan δ 的情况下仅仅调节电阻值就可以最终确定被试品电容值的大小。

这一试验项目嘚测量准确度受到下列因素的影响：处于电磁场作用范围的电磁干扰、温度、试验电压、试品电容量和试品表面泄露的影响

4-4在现场测量tanδ而电桥无法达到平衡时，应考虑到什么情况并采取何种措施使电桥调到平衡?

答：此时可能是处于外加电场的干扰下，应采用下列措施使电橋调到平衡：

（1）加设屏蔽用金属屏蔽罩或网把试品与干扰源隔开；

4-5什么是测量tanδ的正接线和反接线?它们各适用于什么场合?

答：正接线昰被试品 C X 的两端均对地绝缘，连接电源的高压端而反接线是被试品接于电源的低压端。反接线适用于被试品的一极固定接地时而正接線适用于其它情况。

4-6综合比较本章中介绍的各种预防性试验项目的效能和优缺点(能够发现和不易发现的绝缘缺陷种类、检测灵敏度、抗干擾能力、局限性等)

答：测量绝缘电阻能有效地发现下列缺陷：总体绝缘质量欠佳；绝缘受潮；两极间有贯穿性的导电通道；绝缘表面情況不良。测量绝缘电阻不能发现下列缺陷：绝缘中的局部缺陷：如非贯穿性的局部损伤、含有气泡、分层脱开等；绝缘的老化：因为已经咾化的绝缘其绝缘电阻还可能是相当高的。

4-7总结进行各种预防性试验时应注意的事项

答：测量绝缘电阻时应注意下列几点：

(1)试验前应將试品接地放电一定时间。对容量较大的试品一般要求5-10min．这是为了避免被试品上可能存留残余电荷而造成测量误差。试验后也应这样做以求安全。

(2)高压测试连接线应尽量保持架空确需使用支撑时，要确认支撑物的绝缘对被试品绝缘测量结果的影响极小

(3)测量吸收比时，应待电源电压达稳定后再接入试品并开始计时。

(4)对带有绕组的被试品加先将被测绕组首尾短接，再接到L端子：其他非被测绕组也应先首尾短接后再接到应接端子

(5)绝缘电阻与温度有十分显著的关系。绝缘温度升高时绝缘电阻大致按指数率降低．吸收比的值也会有所妀变。所以测量绝缘电阻时，应准确记录当时绝缘的温度而在比较时，也应按相应温度时的值来比较

(6)每次测试结束时，应在保持兆歐表电源电压的条件下先断开L端子与被试品的连线，以免试品对兆欧表反向放电损坏仪表。

4-8对绝缘的检查性试验方法除本章所述者外，还有哪些可能的方向值得进行探索研究的?请开拓性地、探索性地考虑一下也请大致估计一下这些方法各适用于何种电气设备，对探測何种绝缘缺陷可能有效

4-9综合计论：现行对绝缘的离线检查性试验存在哪些不足之处?探索一下：对某些电气设备绝缘进行在线检测的可能性和原理性方法。

答：不足之处： 需要停电进行而不少重要的电力设备不能轻易地停止运行；监测间隔周期较长，不能及时发现绝缘故障；停电后的设备状态与运行时的设备状态不相符影响诊断的正确性 。

5-1简述直流耐压试验与交流相比有哪些主要特点

答：（1）直流丅没有电容电流，要求电源容量很小加上可么用串级的方法产生高压直流，所以试验设备可以做得比较轻巧适合于现场预防性试验的偠求。特别对容量较大的试品如果做交流耐压试验，需要较大容量的试验设备在一般情况下不容易办到。而做直流耐压试验时只需供给绝缘泄漏电流（最高只达毫安级），试验设备可以做得体积小而且比较轻便适合现场预防性试验的要求。

（2）在试验时可以同时测量泄漏电流由所得的“电压一电流”曲线能有效地显示绝缘内部的集中性缺陷或受潮，提供有关绝缘状态的补充信息

（3）直流耐压试驗比之交流耐压试验更能发现电机端部的绝缘缺陷。其原因是直流下没有电容电流流经线棒绝缘因而没有电容电流在半导体防晕层上造荿的电压降，故端部绝缘上分到的电压较高有利于发现该处绝缘缺陷。

（4）在直流高压下局部放电较弱，不会加快有机绝缘材料的分解或老化变质在某种程度上带有非破坏性试验的性质。

5-2直流耐压试验电压值的选择方法是什么

答：由于直流下绝缘的介质损耗很小，局部放电的发展也远比交流下微弱所以直流下绝缘的电气强度一般要比交流下的高。在选择试验电压值时必须考虑到这一点直流耐压試验所用的电压往往更高些，并主要根据运行经验来确定一般为额定电压的2倍以上，且是逐级升压一旦发现异常现象，可及时停止试驗进行处理。直流耐压试验的时间可以比交流耐压试验长一些所以发电机试验时是以每级0.5倍额定电压分阶段升高，每阶段停留1min读取泄漏电流值。电缆试验时在试验电压下持续5min，以观察并读取泄漏电流值

5-3高压实验室中被用来测量交流高电压的方法常用的有几种？

答：用测量球隙或峰值电压表测量交流电压的峰值用静电电压表测量交流电压的有效值（峰值电压表和静电电压表还常与分压器配合使用鉯扩大仪表的量程），为了观察被测电压的波形也可从分压器低压侧将输出的被测信号送至示波器显示波形。

5-4简述高压试验变压器调压時的基本要求

答：试验变压器的电压必须从零调节到指定值，同时还应注意：

(1) 电压应该平滑地调节在有滑动触头的调压器中，不应该發生火花；

(2) 调压器应在试验变压器的输入端提供从零到额定值的电压电压具有正弦波形且没有畸变；

(3) 调压器的容量应不小于试验变压器嘚容量。

5-5 35kV电力变压器在大气条件为 ℃时做工频耐压试验，应选用球隙的球极直径为多大球隙距离为多少？

解：根据《规程》35kV电力变壓器的试验电压为

因为电力变压器的绝缘性能基本上不受周围大气条件的影响，所以保护球隙的实际放电电压应为

也就是说，球隙的实際放电电压等于106.9kV(最大值）因为球隙的放电电压与球极直径和球隙距离之间关系是在标准大气状态下得到的，所以应当把实际放电电压换算到标准大气状态下的放电电压U0即

查球隙的工频放电电压表，若选取球极直径为10cm则球隙距离为4cm时，在标准大气状态下的放电电压为105kV(最夶值）而在试验大气状态下的放电电压 

5-6工频高压试验需要注意的问题？

答：在电气设备的工频高压试验中除了按照有关标准规定认真淛定试验方案外，还须注意下列问题：

(1) 防止工频高压试验中可能出现的过电压；

(2) 试验电压的波形畸变与改善措施

5-7简述冲击电流发生器的基本原理。

答：由一组高压大电容量的电容器先通过直流高压并联充电，充电时间为几十秒到几分；然后通过触发球隙的击穿并联地對试品放电，从而在试品上流过冲击大电流

图5-22 冲击电压发生器原理图

5-8冲击电压发生器的起动方式有哪几种？

答：冲击电压发生器的起动方式有以下两种：

①是自起动方式这时只要将点火球隙F 1 的极间距离调节到使其击穿电压等于所需的充电电压 U c ，当F 1 上的电压上升到等于 U c 时Fl即自行击穿，起动整套装置可见这时输出的冲击电压高低主要取决于F 1 的极间距离，提高充电电源的电压只能加快充电速度和增大冲擊波的输出频度，而不能提高输出电压

②是使各级电容器充电到一个略低于F 1 击穿电压的电压水平上，处于准备动作的状态然后利用点吙装置产生一点火脉冲，达到点火球隙F 1 中的一个辅助间隙上使之击穿并引起F 1 主间隙的击穿以起动整套装置。

5-9最常用的测量冲击电压的方法有哪几种

目前最常用的测量冲击电压的方法有：①分压器-示波器；②测量球隙；③分压器-峰值电压表。

球隙和峰值电压表只能测量电壓峰值示波器则能记录波序，即不仅指示峰值而且能显示电压随时间的变化过程

7-1为什么需要用波动过程研究电力系统中过电压？

答：實际电力系统采用三相交流或双极直流输电属于多导线线路，而且沿线路的电场、磁场和损耗情况也不尽相同因此所谓均匀无损单导線线路实际上是不存在的。但为了揭示线路波过程的物理本质和基本规律可暂时忽略线路的电阻和电导损耗，假定沿线线路参数处处相哃故首先研究均匀无损单导线中的波过程。

7-2   试分析波阻抗的物理意义及其与电阻之不同点

答：分布参数线路的波阻抗与集中参数电路嘚电阻虽然有相同的量纲，但物理意义上有着本质的不同：

（1）波阻抗表示向同一方向传播的电压波和电流波之间比值的大小；电磁被通過波阻抗为Z的无损线路时其能量以电磁能的形式储存于周围介质中．而不像通过电阻那样被消耗掉。

（2）为了区别不同方向的行波Z的湔面应有正负号。

（3）如果导线上有前行波又有反行波，两波相遇时总电压和总电流的比值不再等于波阻抗，即

（4）波阻抗的数 值Z只與导线单位长度的电感L 0 和电容C 0 有关与线路长度 无关。

7-3试分析直流电势E合闸于有限长导线(长度为l波阻为Z)的情况，末端对地接有电阻R(如图7-24所示)假设直流电源内阻为零。

(1)当R=Z时分析末端与线路中间 的电压波形；

(2) 时，分析末端与线路中间

(3)当R=0时分析末端的电流波形和线路中间 嘚电压波形。

解：（1） 当R=Z时 没有反射电压波和反射电流波，即 则 末端与线路中间

（2） 当 时， 根据折射和反射系数计算公式（7-17） ，即末端电压U 2 =u 2f =2E反射电压u 1b =E， 线路中间 的电压 波形如下。

图(2) 末端开路时的 电压波形

（3） 当R=0时 根据折射和反射系数计算公式（7-17）， 即线路末端电压U 2 的电压 。反射电流i 1b = 在反射波到达范围内，导线上各点电流为 末端的电流 。

图(3－1) 末端接地时 末端的电流波形

图 (3－2) 末端接地时 线路Φ间 的电压波形

7-4母线上接有波阻抗分别为Z1、Z2、Z3的三条出线从Z1线路上传来幅值为E的无穷长直角电压波。求出在线路Z3出现的折射波和在线路Z1仩的反射波

解：当无穷长直角波 沿线路 Z 1达到 母线 后，在线路 Z 1上除 、 外又会产生新的行波 、 因此线路上总的电压和电流为

设线路 Z 2为无限長，或在线路 Z 2上未产生反射波前线路 Z 2上只有前行波没有反行波，则线路 Z 2上的电压和电流为

同理线路 Z 3上的电压和电流为

然而 母线上 只能囿一个电压电流，因此其左右两边的电压电流相等即 ， 因此有

7-5有一直角电压波E沿 波 阻抗为Z＝500 的线路传播，线路末端接有对地电容C＝O.0l

(1)畫出计算末端电压的彼德逊等值电路，并计算线路末端电压波形；

(2)选择适当的参数把电容C等值为线段，用网格 图 计算线路末端的电压波形；

(3)画出以上求得的电压波形并进行比较。

解：（１） 计算末端电压的彼德逊等值电路 如图（4） 线路末端电压 为

图（4）　 彼德逊等值電路

7-6波在传播中的衰减与畸变的主要原因？说明冲击电晕对雷电波波形影响的原因

答：波的衰减和变形受到以下因素的影响：

（1）线路電阻和绝缘电导的影响

实际输电线路并不满足无变形条件（式7-28），因此波在传播过程中不仅会衰减同时还会变形。此外由于集肤效应導线电阻随着频率的增加而增加。任意波形的电磁波可以分解成为不同频率的分量因为各种频率下的电阻不同，波的衰减程度不同所鉯也会引起波传播过程中的变形。

由于电晕要消耗能量消耗能量的大小又与电压的瞬时值有关，故将使行波发生衰减的同时伴随有波形嘚畸变

冲击电晕 对 雷电波 波形影响的原因：

雷电冲击波的幅值很高，在导线上将产生强烈的冲击电晕研究表明 ， 形成冲击电晕所需的時间非常短大约在正冲击时只需0.05 ，在负冲击时只需0.01 ；而且与电压陡度的关系非常小由此可以认为，在不是非常陡峭的 波 冲击电晕的发展主要只与电压的瞬时值有关但是不同的极性对冲击电晕的发展有显著的影响。当产生正极性冲击电晕时电子在电场作用下迅速移向導线，正空间电荷加强距离导线较远处的电场强度有利于电晕的进一步发展；电晕外观是从导线向外引出数量较多较长的细丝。当产生負极性电晕时正空间电荷的移动不大，它的存在减弱了距导线较远处的电场强度．使电晕不易发展；电晕外观上是较为完整的光圈由於负极性电晕发展较弱，而雷电大部分是负极性的所以在过电压计算中常以负极性电晕作为计算的依据。

7-7当冲击电压作用于变压器绕组時在变压器绕组内将出现振荡过程，试分析出现振荡的根本原因并由此分析冲击电压波形对振荡的影响。

答： 出现振荡的根本原因 ：甴 于变压器的稳态电位分布与起始电位分布不同因此从起始分布到稳态分布 ， 其 间必有一个过渡过程而且由于绕组电感和电容之间的能量转换，使过渡过程具有振荡性质

冲击电压波形对振荡的影响 :变压器绕组的振荡过程，与作用在绕组上的冲击电压波形有关波头陡喥愈大，振荡愈剧烈；陡度愈小由于电感分流的影响，起始分布与稳态分布愈接近振荡就会愈缓和，因而绕组各点的对地电位和电位梯度的最大值也将降低此外波尾也有影响，在短波作用下振荡过程尚未充分激发起来时，外加电压已经大大衰减故使绕组各点的对哋电位和电位梯度也较低。

7-8说明为什么需要限制旋转电机的侵入波陡度

答：在直接与电网架空线连接方式下，雷电产生的冲击电压直接從线路传到电机对电机的危害性很大，需采取限制侵入波陡度的保护措施使得侵入电机的冲击电压的波头较平缓，匝间电容的作用也僦相应减弱

8-1试述雷电放电的基本过程及各阶段的特点。

答：雷电放电的基本过程包括先导放电、主放电和余辉放电三个阶段

（1）先导放电阶段—— 开始产生的先 导 放电是 跳跃式 向前发展。先导放电常常表现为分枝状这些分枝状的先导放电通常只有一条放电分支达到大哋。 整个先导放电时间约 0.005~0.01s 相应于先导放电阶段的雷电流很小。

（2）主放电阶段——主放电过程是逆着负先导的通道由下向上发展的 在主放电中 ， 雷云与大地之间所聚集的大量电荷通过先 导 放电所开辟的狭小电离通道发生猛烈的电荷中和，放出 巨大的光和热 在主放 电 階段，雷击点有巨大的电流流过 主放 电的时间极短。

（3）余辉放电阶段——当主放电阶段结束后雷云中的剩余电荷将继续沿主放电通噵下移，使通道连续维持着一定余辉余辉放电电流仅数百安，但持续的时间可达0.03~0.05s

8-2试述雷电流幅值的定义，分别计算下列雷电流幅值出現的概率：30kA、50kA、88kA、100kA、150kA、200kA

答：根据式（8-4），

8-3 雷电过电压 是如何 形成 的

答：雷电过电压的形成包括以下几种情况。

a.雷直击于地面上接地良恏的物体（图8-3）时流过雷击点A的电流即为雷电流i。采用电流源彼德逊等值电路则雷电流

沿雷道波阻抗 下来的雷电入射波的幅值I 0 =I/2，A点的電压幅值

b.雷直击于输电线路的导线（图8-4）时，电流波向线路的两侧流动如果电流电压均以幅值表示，则

导线被击点 A 的过电压幅值为

雷雲对地放电过程中放电通道周围空间电磁场急剧变化，会在附近线路的导线上产生过电压（图8-5）在雷云放电的先导阶段，先导通道中充满了电荷如图8-5（a）所示，这些电荷对导线产生静电感应在负先导附近的导线上积累了异号的正束缚电荷，而导线上的负电荷则被排斥到导线的远端因为先导放电的速度很慢，所以导线上电荷的运动也很慢由此引起的导线中的电流很小，同时由于导线对地泄漏电导嘚存在导线电位将与远离雷云处的导线电位相同。当先导到达附近地面时主放电开始，先导通道中的电荷被中和与之相应的导线上嘚束缚电荷得到解放，以波的形式向导线两侧运动如图8-5（b）所示。电荷流动形成的电流 即为两侧流动的静电感应过电压波

8-4某变电所配電构架高11 m ，宽 10 .5 m 拟在构架侧旁装设独立避雷针进行保护，避雷针距构架至少5m试计算避雷针最低高度。

所以避雷针的最低高度为26.5米

8-5设某變电所的四支等高避雷针，高度为25 m 布置在边长为42 m 的正方形的四个顶点上，试绘出高度为11 m 的被保护设备试求被保护物高度的最小保护宽喥。

8-6什么是避雷线的保护角保护角对线路绕击有何影响？

答：避雷线的保护角指避雷线和外侧导线的连线与避雷线的垂线之间的夹角鼡来表示避雷线对导线的保护程度。保护角愈小避雷线就愈可靠地保护导线免遭雷击。

8-7试分析排气式避雷器与保护间隙的相同点与不同點

8-8试比较普通阀式避雷器与金属氧化锌避雷器的性能说说金属氧化锌避雷器有哪些优点？

答：由于氧化锌阀片優异的非线性伏安特性使金属氧化锌避雷器（MOA）与普通阀式避雷器相比具有以下优点：（1） 保护性能好；（2）无续流；（3）通流容量大；（4）运行安全可靠。

8-9试述金属氧化锌避雷器的特性和各项参数的意义

答：金属氧化物避雷器电气特性的基本技术指标：

（1) 额定电压——避雷器两端允许施加的最大工频电压有效值，与热负载有关是决定避雷器各种特性的基准参数。

（2) 最大持续运行电压——允许持续加茬避雷器两端的最大工频电压有效值决定了避雷器长期工作的老化性能。

（3) 参考电压——避雷器通过lmA工频电流阻性分量峰值或者lmA直流电鋶时其两端之间的工频电压峰值或直流电压，通常用U1mA表示从该电压开始，电流将随电压的升高而迅速增大并起限制过电压作用。因此又称起始动作电压也称转折电压或拐点电压

（4) 残压——放电电流通过避雷器时两端出现的电压峰值。包括三种放电电流波形下的残压 避雷器的保护水平是三者残压的组合。

（5）通流容量——表示阀片耐受通过电流的能力

（6）压比——MOA通过波形为8／20 的标称冲击放电电鋶时的残压与其参考电压之比。压比越小表示非线性越好，通过冲击放电电流时的残压越低避雷器的保护性能越好。

（7）荷电率——MOA嘚最大持续运行电压峰值与直流参考电压的比值荷电率愈高，说明避雷器稳定性能愈好耐老化，能在靠近“转折点”长期工作

（8）保护比——标称放电电流下的残压与最大持续运行电压峰值的比值或压比与荷电率之比。保护比越小MOA的保护性能越好。

8-10限制雷电过电压破坏作用的基本措施是什么这些防雷设备各起什么保护作用？

答：限制雷电的破坏性基本措施就是加装 避雷针 、避雷线、避雷器、防雷接地、电抗线圈、电容器组、消弧线圈、自动重合闸等防雷保护装置。

避雷针 、避雷线用于防止直击雷过电压避雷器用于防止沿输电線路侵入变电所的感应雷过电压。下面主要介绍 避雷针 、避雷线和避雷器的保护原理及其保护范围 

8-13为什么110kV及以上线路一般采用全线架设避雷线的保护措施，而35kV及以下线路不采用

答： 输电线路的防雷，应根据线路的电压等级、负荷性质和系统运行方式并结合当地地区雷電活动的强弱、地形地貌特点及土壤电阻率高低等情况，通过技术经济比较采用合理的防雷方式。 因此 35kV线路不宜全线架设避雷线，110kV 及鉯上 线路应全线架设避雷线

8-14输电线路防雷有哪些基本措施。

答：（1）架设避雷线；（2）降低杆塔接地电阻；（3）架设耦合地线；（4）采鼡不平衡绝缘方式；（5）采用中性点非有效接地方式；（6）装设避雷器；（7）加强绝缘；（8）装设自动重合闸

8-15变电所进线段保护的作用囷要求是什么？

答： 变电所 进线段保护的作用在于限制流经避雷器的雷电流幅值和侵入波的陡度

针对不同电压等级的输电线路，具体要求如下：

的进线段架设避雷线作为进线段保护要求保护段上的避雷线保护角宜不超过 20 °，最大不应超过 30 °；

b)  110 kV 及以上有避雷线架空送电线蕗，把 2km 范围内进线作为进线保护段要求加强防护，如减小避雷线的保护角α及降低杆塔的接地电阻 R i 要求进线保护段范围内的杆塔耐雷沝平，达到表8-7的最大值以使避雷器电流幅值不超过5kA(在330～500kV级为10kA)，而且必须保证来波陡度a不超过一定的允许值

8-16试述变电所进线段保护的标准接线中各元件的作用。

答：在图 8-32 所示的标准进线段保护方式中安装了排气式避雷器 FE 。

在雷季线路断路器、隔离开关可能经常开断而線路侧又带有工频电压(热备用状态)，沿线袭来的雷电波 (其幅值为U 50% )在此 处碰到了开路的末端于是电压可上升到 2U 50% ，这时可能使开路的断路器囷隔离开关对地放电引起工频短路，将断路器或隔离开关的绝缘支座烧毁为此在靠近隔离开关或断路器处装设一组排气式避雷 器FE。

8-18试述旋转电机绝缘的特点及直配电机的防雷保护措施

答：旋转电机绝缘的特点：

（1）  在相同电压等级的电气设备中， 旋转电机 的绝缘水平朂低 ；

（2）  电机在运行中受到发热、机械振动、臭氧、潮湿等因素的作用使绝缘容易老化特别在槽口部分，电场极不均匀在过电压作鼡下容易受伤 ；

（3）  保护旋转电机用的磁吹避雷器(FCD型)的保护性能与电机绝缘水平的配合裕度很小 ；

（4）  由于电机绕组的匝间电容K很小，所鉯当冲击波作用时匝间所受电压 为 ， 要使该电压低于电机绕组的匝间耐压必须把来波陡度 a 限制得很低，试验结果表明为了保护匝间絕缘必须将侵入波陡度限制在5kV / μs以下 ；

（5）  电机绕组中性点一般是不接地的，三相进波时在直角波头情况下中性点电压 可 达进波电压的兩倍，因此必须对中性点采取保护措施试验证明，侵入波陡度降低时中性点过电压也随之减小，当侵入波陡度 降 至2kV / μs以下时中性点過电压不超过进波的过电压。

直配电机的防雷保护措施：

（ 1 ) 发电机出线母线上装一组MOA或FCD型避雷器以限制侵入波幅值，取其3kA下的残压与电機的绝缘水平相配合保护电机主绝缘。

（2) 采用进线段保护一般采用电缆段与排气式避雷器配合的典型进线段保护，它们联合作用以限淛流经避雷器中的雷电流幅值使之小于3kA

（3) 在发电机母线上装设一组并联电容器，包括电缆段电容在内一般每相电容应为0.25~0.5 μ F可以限制雷電侵入波的陡度a使之小于 2kV / μs ，同时可以降低感应雷过电压使之低于电机冲击耐压强度保护电机匝间绝缘和中性点绝缘。

（4) 发电机中性点囿引出线时中性点应加装避雷器保护，如电机绕组中性点并未引出则每相母线并联电容应增至1.5~2.0 μ F。

8-19说明直配电机防雷保护中电缆段的莋用

答：有电缆段的直配电机保护接线如图8-37(a)所示，雷直击于电缆首端的架空线路排气式避雷器FE2动作，电缆芯线与外皮经FE2短接在一起雷电流流过FE2和接地电阻R1 所形成的电压iR1 同时作用在芯线和外皮上，沿着外皮将有电流i2 流向电机侧于是在电缆外皮本身的电感L2上出现压降 ，此压降是由环绕外皮的磁力线变化所造成的这些磁力线也必然全部环绕芯线，在芯线上同时感应出一个大小等于 的反电动势来它将阻圵雷电流从电缆首端A点沿芯线向电机流动，也即限制了流经避雷器F的雷电流

8-20试述气体绝缘变电所防雷保护的特点和措施。

答：气体绝缘變电所(GIS)防雷保护有以下特点：

（1）GIS绝缘具有比较平坦的伏秒特性绝缘水平主要决定于雷电冲击水平，需采用性能优异的金属氧化物避雷器加以保护

（2）GIS变电所的波阻抗一般在60~100 Ω ，约为架空线路的1/5雷电侵入波从架空线路传入GIS，折射系数较小折射电压也就较小，对GIS的雷電侵入波保护有利

（3）GIS变电所结构紧凑，各电气设备之间的距离较小避雷器离被保护设备较近，因此可使雷电过电压限制在更低的水岼

（4）GIS绝缘中完全不允许产生电晕，因为一旦产生电晕绝缘会立即发生击穿，这样将会导致整个GIS变电所绝缘的破坏因此，要求GIS过电壓保护有较高的可靠性并且在设备的绝缘配合上要留有足够的裕度。

（5）由于GIS变电所的封闭性所以电气设备不会因受大气污秽、降水等的影响而降低绝缘强度。但需指出对SF6气体的洁净程度和所含水分却要求极严，同时对导体和内壁的光洁度也要求极高否则绝缘强度將大幅度下降。

气体绝缘变电所(GIS)的防雷措施有以下几点：

1) 66kV及以上进线无电缆段的GIS变电所 66kV及以上进线无电缆段的GIS变电所在GIS管道与架空线路連接处应装设无间隙金属氧化物避雷器(FMO1)，其接地端应与管道金属外壳连接；

2).66kV及以上进线有电缆段的GIS变电所 66kV及以上进线有电缆段的GIS变电所茬电缆与架空线路的连接处应装设金属氧化物避雷器(FMO1)，其接地端应与电缆的金属外皮连接对三芯电缆，末端的金属外皮应与GIS管道金属外殼连接接地如图8-41(a)所示。对单芯电缆末端的金属护层应经金属氧化物电缆护层保护器(FC)接地，如图8-41(b)所示

8-21什么是接地？接地有哪些类型各有何用途？

答：接地——指将电力系统中电气装置和设施的某些导电部分经接地线连接至接地极。埋入地中并直接与大地接触的金属導体称为接地极电气装置、设施的接地端子与接地极连接用的金属导电部分称为接地线。

（1）工作接地——为运行需要所设的接地如Φ性点直接接地、中性点经消弧线圈、电阻接地；

（2）保护接地——电气装置的金属外壳、配电装置的构架和线路杆塔等，由于绝缘损坏囿可能带电为防止其危及人身和设备的安全而设的接地；

（3）防雷接地——为雷电保护装置（避雷针、避雷线和避雷器等）向大地泄放雷电流而设的接地；

（4）静电接地——为防止静电对易燃油、天然气贮罐、氢气贮罐和管道等的危险作用而设的接地。

8-22什么是 接地电阻接触电压和跨步电压 ？

答：接地装置对地电位u与通过接地极流入地中电流 i 的比值称为接地电阻

人在地面上离设备水平距离为0.8m处于设备外殼、架构或墙壁离地面的垂直距离1.8m处两点间的电位差，称为接触电位差即接触电压 U t 。

当人在分布电位区域内跨开一步两脚间（水平距離0.8m）的电位差，称为跨步电位差即跨步电压U s 。

8-23试计算如图8-44所示接地装置的冲击接地电阻已知垂直接地极是由6根直径为1.8cm、长3m的圆管组成，土壤电阻率为 雷电流为40A时冲击系数 为0.5，冲击利用系数

解：查表８－１９可得对于长度为3m左右的垂直接地极，其工频接地电阻为

单根垂直接地极的冲击接地电阻为：

由６根等长水平放射形接地极组成的接地装置其冲击接地装置可按下式计算

8-24某220kV变电所，采用 型布置变電所面积为194.5m×201.5m，土壤电阻率为 试估算其接地网的工频接地电阻。

解：查表８－１９对于复合接地网，其工频接地电阻的简易计算式如丅：