2013年会计从业资格（会计证） 编辑整理: http://www.souyue.org 编辑:xunshuideyu 文章来源：搜阅新浪 距离2013年北京会计证考试 学员登录 考试提醒 学员心声 省份 考试日期 课程辅导 北京 3月3日 课程辅导…第一章 总论习题参考答案 一、名词解释(略) 二、判断题 1、× 2、√ 3、√ 4、× 5、× 6、× 7、√ 8、× 9、× 10、× 11、√ 12、√ 13、× 14、√ 15、× 16、× 17、√ 18、√ 19、× 20、× 21、× …1，2-二氯乙烷 一、标识 中文名：1，2-二氯乙烷；二氯乙烷(对称) 英文名：1,2-dichloroethane 分子式：C2H4Cl2 相对分子质量：98.97 CAS号：107-06-02 危险性类别：第3.2类中闪点易燃液体 化学类别：卤代…
课程简要知识体系辐射剂量与防护授课单位：核工程技术学院 授课专业：核工程、核技术 授课教师：杨磊X γ βα课程知识的回溯课程知识分解外界环境：实践测量 人体内部：理论计算和实践验证3W1H What(是什么) Why(为什么) Why not(为什么不) How(怎么用) Where(用到什么地方) When(什么时候用到)辐射剂量与防护法律 法规工程建设, 日常检测上述2种手段其实是要获得粒子的任 意时刻的空间位置、能量变化、运动 方向以及物质形态变化情况。仪器实践测量 + 理论计算电离辐射领域常用的量及其单位辐射 辐射知识分解, α, β, γ, n,第一章 电离辐射场第一节 电离辐射及分类 第二节 电离辐射场的概念 第三节 辐射传输方程 第四节 方程基本求解方法1第一节 电离辐射及分类1.1 概念定义 1.2 按射线本质分类 1.3 按与物质的作用能力分类 1.4 按与物质的作用过程分类 1.5 按与人体的作用方式分类1.1 概念定义电离：从一个原子、分子或其它束缚状态释放一 个或多个电子的过程； 电离辐射：由能通过初级过程或次级过程引起电 离的带电粒子或不带电粒子组成的，或者由它们 混合组成的辐射；1.1 概念定义（续）电离辐射场：电离辐射无论在空间，还是在介质 内部通过、传播以至经由相互作用发生能量传递 的整个空间范围，由此形成的场； 辐射量：为了表征辐射源特征，描述辐射场性 质，量度辐射与物质相互作用的程度及受照物质 内部发生的辐射效应的量；1.2 按射线本质分类1.粒子辐射：是指组成物质的基本粒子，或由这 些粒子组成的原子核。粒子辐射是一些高速运动 的粒子，消耗自己的动能把能量传给被穿透的物 质。粒子辐射包括电子、质子、中子、α粒子、 β粒子和带电重离子等。 2.电磁辐射：实质是电磁波，包括无线电波、微 波、可见光、紫外线、X射线和γ 射线等。电磁辐射示意图不同种类电磁波的波长21.3 按与物质的作用能力分类1.电离辐射：通过初级和次级过程引起物质电 离，如α粒子、β粒子、质子、中子、X射线和 γ 射线等，对于X、 γ 射线，一般当E > 10ev 时可以引起电离辐射，或当波长λ< 100nm时 可以引起电离辐射。 2.非电离辐射：与物质作用不产生电离的辐射， 如微波、无线电波、红外线等,但现在也不能忽视 对人体的长期危害作用。1.4 按与物质的作用过程分类1.直接电离辐射：一般指由带电粒子与物质通过 初级作用过程引起电离的辐射，包括电子、质子、 α粒子、β粒子和带电重离子等； 2.间接电离辐射：一般指通过次级过程引起电离 的不带电粒子形成的辐射，包括X、 γ射线、中 子等； 解释：不带电的光子、中子也能直接产生电离，但这类粒子与核外电子的作用发生几率要远远小于带电粒子，因 此主要是靠它们与物质相互作用过程中产生的次级带电粒 子间接来完成的。1.5 按与人体的作用分类1.外照射：在研究人体或非生物受照时，把体外源发 射的辐射称为外辐射，如宇宙射线、陆地γ射线以及 医学诊断和治疗中使用的X、 γ射线，它们对人体的 照射称为外照射； 2.内照射：由进入体内的放射性物质引起的辐射，如 吸入的氡及其子体，通过食物链进入人体的K-40、 U-238、Th-232、Cs-137和Sr-90等，以及食入或 注射的放射性药物如I-131等形成的辐射；外照射、内照射示意图第二节 电离辐射场的概念2.0 场及其自变量 2.1 粒子数和辐射能 2.2 通量、注量和注量率 2.3 角分布和辐射度 2.4 能谱分布 2.5 辐射矢量和平面注量 2.6 注量与径迹长度的关系2.0 场及其自变量空间位置 r 运动方向极向角θ, 环向角φ 空间立体角Ω能量E时间t32.0 场及其自变量（续）那么描述一个辐射场，并可以提供最详细的场的分布信 息的函数F应该为： 空间位置为(r，r+dr) ； 能量区间为(E，E+dE)； 时刻为(t，t+dt) 运动方向为(θ+d θ ，φ+dφ)或(Ω+dΩ) 的粒子个数，即2.1 粒子数和辐射能为了定量描述辐射场，需要用某种方法来确定辐射场 中粒子的数目，如测定α源发射出的α粒子的个数， 在辐射场中传播的γ光子的个数等。粒子数(N)：发射、转移或接受的粒子数目，单 位是1。 粒子数密度(n)：表征辐射场疏密程度，是单位 体积内自由粒子的个数； 单位是m-3。n= dN dVF = F r , θ , φ , E , t 或F r , Ω , E , t()()2.1.粒子数和辐射能（续）辐射场中每个粒子均具有一定的能量，那么所有 粒子的能量之和定义为辐射能； 辐射能(R)：发射、转移或接受的辐射粒子的能量 (不包括静止能)，单位是J； 范围：可能是一个辐射源发射的辐射能量，也可 能是辐射场中传输的辐射能量，或是被一物体吸 收的能量，具体需要看具体的定义对象；2.2.通量、注量和注量率粒子和辐射能随时间的变化率称为粒子通量和能量通 量，表征粒子和辐射能在时间上的频繁程度。 粒子通量( N )：粒子数在时间间隔dt的变化量dN， 单位是s-1；ooN=odN dt能量通量( R )：辐射能在时间间隔dt内的变化量 dR，单位是J·s-1或W；oR=dR dt2.2.通量、注量和注量率（续）例：一个α源的活度A=3.00×105Bq， α粒子的 产额认为是100％，α粒子的平均能量为6.43 Mev，那么α源的粒子通量、能量通量分别是多 少？描述：电离辐射粒子都是高速运动的粒子，并且是在 传输过程中与物质发生相互作用，为了描述辐射场在 空间中的疏密程度，引入注量的概念： a) 单向辐射场中的粒子注量(Φ) ： 对于单向辐射场，取垂直于射线方向的面积da⊥，入 射到该面积上的粒子数为dN，对粒子注量，Φu =单位： m-2dN dN dN = = da⊥ d a ? n da cos θ4单向辐射场中的粒子注量示意图2.2.通量、注量和注量率（续）b)非单向辐射场中的粒子注量(Φ) ：一般情况下辐射场中某区域内包含各个方向的入射粒 子，此时以参考点P为球心，建立一个向心截面积为da 的小球，设进入小球的粒子数为dN，那么dN/da则表 示一般辐射场中点P处的粒子注量：Φ= dN da单位：m-2对于Φ，可以认为是进入单位截面积小球的粒子数；非单向辐射场中的粒子注量示意图n5 n1 n4 n3 P n2 daOhm2 Ohm3 ΔS1 ΔS ΔS2 ΔS3 ΔS Ohm12.2.通量、注量和注量率（续）类似的，在研究粒子的能量时，参照粒子注量的概 念，引入能量注量的概念； 能量注量(Ψ)：进入向心截面积为da的小球的辐射能 dR与da的比值，单位是J·m-2；Ψ=dR da它表征辐射能R在空间中的疏密程度；ΔS单向辐射场中的能量注量Ψu ：Ψ u =dR da⊥2.2.通量、注量和注量率（续）通量表征辐射场中粒子或能量在时间上的变化程度，而注 量则表征辐射场的空间疏密程度，把时间和空间因素相结 合，则得到注量率的概念，它表征单位时间内进入单位截 面积小球的粒子数或辐射能的多少； 粒子注量率( ? )：2.2.通量、注量和注量率（续）能量注量率( ψ )：ψ =dΨ d2R = dt dadtdΦ d 2 N ?= = dt dadt单位是 m-2 · s-1 联系通量的概念，粒子注量率又称为粒子通量密度；单位是 J·m-2·s-1 或W·m-2 ，其中dΨ 表示dt时 间内能量注量的变化量； 联系通量的概念，能量注量率又称为能量通量密 度；52.3.角分布和辐射度例：一个各向同性的γ点源的活度为A，能量为 hvi的γ射线的产额为ni,不考虑源的自吸收以 及空气的吸收和散射作用，那么举例源r处的光 子注量率和能量注量率是多少？ 从注量的一般定义来看，在P点的注量是包含 了沿各个方向进入P点处小球的粒子贡献的总 和，那么如果要研究粒子沿入射方向的分布， 此时将引入注量的角分布问题。立体角定义由一个锥面规定的空间范围 球心在锥顶的一个球面被锥面截下的面积 S 与 该圆半径平方 r^2 的比值：立体角示意图dΩ = rdθ·rsinθdΦ / r2 = sinθdθdΦ Z r θθθrdθ rdθ d Ω dΩ立体角元r i d S ni d S dS Ω= 3 = ，若n是单位面积d S的法向量 => 2 r r2 rφY单位为 Sr（球面度）Xrsinθdφ2.3.角分布和辐射度（续）粒子注量的角分布( Φ Ω )：粒子注量沿立体角Ω 的分布情况，单位： m-2·sr-1 ，其中dΦ是沿指定 方向Ω附近dΩ立体角元内传播的粒子的数量；ΦΩ =4π2.3.角分布和辐射度（续）能量注量的角分布( ΨΩ )：粒子的能量注量沿立 体角Ω的分布情况，单位：J·m-2·sr-1，其中dΨ 是沿指定方向Ω附近dΩ立体角元内传播的粒子 的能量；dΨ d 2 R d Ω = sin θ dθ d β = d Ω dad Ω4πdΦ d 2 N = d Ω dadΩπΩd Ω = sinθ dθ d β2πΨΩ =Φ=∫Φ0dΩ =∫ β∫ θ=0Φ Ω sin θ d θ d β=0Ψ = ∫ ΨΩdΩ =0∫ ∫Ψ θ β=0 =0π2πΩsinθdθdβ62.3.角分布和辐射度（续）粒子注量率的角分布( 分布情况，单位：2.3.角分布和辐射度（续）能量注量率的角分布(P)：粒子注量率沿立体角Ω的r)：能量注量率沿立体角Ω的m-2·sr-1·s-1，其中dφ 是沿指定方向分布情况，单位： J·m-2·sr-1·s-1或W·sr-1·m-2 ，其中 dψ 是沿指定方向Ω附近dΩ立体角元内的能量注量率；r= dψ d3R = d Ω dadtd Ω4πΩ附近dΩ立体角元内的粒子注量率；P= d? d N = d Ω dadtd Ω3d Ω = sin θ dθ d β2πd Ω = sin θ dθ d βπ2π? =4π∫ Pd Ω =0πθ =0 β =0∫∫ P sin θ d θ d βψ =∫ r d Ω = θ ∫ β∫ r sin θ d θ d β0 =0 =0粒子注量率的角分布又称为粒子辐射度，即表示单位时间 内某个空间位置处的辐射强度；能量注量率的角分布又称为能量辐射度，即表示单位时间 内某个空间位置处的辐射带来的能量强度；2.4.能谱分布在前面的辐射量的定义中，并没有涉及到粒子的 能量分布问题，由于在辐射场中的带电粒子一般 具有不同的能量，对不带电粒子，它们与物质相 互作用生成的次带电粒子的能量分布也是不均匀 的，因此在前面定义的各辐射量均存在着按粒子 能量E的分布，即它们均是能量E的函数；2.4.能谱分布（续）取Q表示前面的各个辐射量，E表示粒子的能量(不包 含静止能)，取Q(E)为Q的积分分布，表示能量为0-E 的粒子对Q的总贡献，QE为Q的微分分布，表示能量在 E附近单位能量区间ΔE内的粒子对Q的贡献，各个量 的关系如下：微分分布：QE = dQ ( E ) dEE 0积分分布：Q ( E ) = ∫ QE dE 全部分布：Q = Q ( ∞ ) = ∫ QE dE0 ∞2.4.能谱分布（续）粒子注量的谱分布ΦE = dΦ ( E ) dEE 0粒子注量的谱分布示意图ΦE11、Φ E ? dE；22、Φ ( E )＝ ∫ Φ E ? dE0E1——能量E附近单位能量区间ΔE内的粒子注量；3、Φ E3Φ ( E ) = ∫ Φ E dE ——能量在0～E范围内的粒子形成的注量； Φ = Φ ( ∞ ) = ∫ Φ E dE ——全部能量类型的粒子形成的总注量；0 ∞E E+dEE172.4.能谱分布（续）能量注量的谱分布ΨE = dΨ ( E ) dEE2.4.能谱分布（续）粒子注量率的谱分布?E =d? ( E ) ——能量E附近单位能量区间ΔE内的 dE 粒子注量率；E——能量 E附近单位能量区间 Δ E内 的能量注量；Ψ ( E ) = ∫ Ψ E dE ——能量在0～ E范围内的粒子的0? ( E ) = ∫ ? E dE ——能量在0～E范围内的粒子形成0能量形成的能量注量； Ψ = Ψ ( ∞ ) = ∫ Ψ E dE ——全部能量类型的粒子形成0 ∞的注量率；? = ? ( ∞ ) = ∫ ? E dE ——全部能量类型的粒子形成的0∞的总能量注量；总注量率；2.4.能谱分布（续）能量注量率的谱分布ψE =dψ ( E ) ——能量 E附近单位能量区间 Δ E内的 dE 能量注量率；E2.4.能谱分布（续）粒子注量与能量注量，粒子注量率与能量注量率的关 系 能量为E的粒子数目与E的乘积等于能量为E的粒子的 辐射能量，则：ψ ( E ) = ∫ ψ E dE ——能量在 0～ E范围内的粒子的0Ψ E＝ EΦ E Ψ ( E )＝∫ EΦ E dE0 E能量形成的能量注量率；ψ = ψ ( ∞ ) = ∫ ψ E dE ——全部能量类型的粒子形成的0∞ψ E＝ E? E ψ ( E )＝∫ E? E dE0 E总能量注量率；2.4.能谱分布（续）辐射度的谱分布为了精细完整的描述辐射场，需要确定在任意时刻t， 在空间任意一点r处，沿任一方向Ω运动的j类电离粒子的微 分谱分布，即j类电离粒子辐射度的微分谱分布，可以用 PE,j(r)来表示，它是能量E附近单位能量间隔内j类电离粒子 的辐射度，它与积分谱分布Pj(E,r)的关系如下：2.4.能谱分布（续）取在空间指定点r处进入截面积为da⊥的小球内的粒子 数可以用dN(r)来表示，那么PE,j(r)可以表示为：PE,j ( r )＝d 4 N j ( t , E , Ω, r ) dtdEd Ω da ⊥PE,j ( r )＝dPj ( E , r ) dE∞ E,jPj ( E , r )＝∫ PE,j ( r ) dE0E其中PE,j(r)dtdEdΩda⊥来表示t附近dt时间内，在能量E附 近dE能量间隔内，运动方向在Ω附近dΩ立体角元内， 在r点穿过垂直于运动方向Ω的面积元da⊥的j类粒子的数 目dNj；Pj ( r )＝ Pj ( ∞ , r ) =∫ P ( r ) dE082.4.能谱分布（续）与其他辐射量的关系PE , j ( r ) 提供了对辐射场最为精细完整地描述，因此通过PE , j ( r ) 可以推导出其它的辐射量，若不专门针对j类粒子，可以忽略 符号j为PE ( r ) , 如下：描述粒子的辐射场物理量关系总结 粒子辐射度 对方向 粒子注量率 对时间 粒子注量微分分布 PΩ,E求和微分分布 φ E (t,r)0 至 E 间 求和求和微分分布 ΦE (T,r)0 至 E 间 求和(t,r)求和 对方向 求和0 至 E 间粒子辐射度P ＝∫ PE dE0 E E粒子注量率 积分分布 φ (t,r,E )全部能量 求和对时间 求和粒子注量 积分分布 Φ(T,r,E )全部能量 求和rE = EPEE积分分布 P Ω(t,r,E )全部能量 求和r＝∫ rE dE＝∫ EPE dE0 0?＝∫ ∫ PE dEd ΩEΩψ ＝∫ ∫ EPE dEd ΩEΩ粒子辐射度 ( 总 的 ) PΩ对方向 求和粒子注量率 ( 总 的 ) φ (t,r )对时间 求和粒子注量 ( 总 的 ) Φ(T,r )Φ＝∫ ∫ ∫ PE dEd Ωdtt EΩΨ＝∫ ∫ ∫ EPE dEd Ωdtt EΩ(t,r )能量辐射度 对方向 能量注量率 对时间 能量注量 描述粒子能量的辐射场物理量关系总结 微分分布 RΩ,E2.5 注量与径迹长度的关系定律：粒子注量Φ等于单位体积内的径迹总长度。证明：对于足够小的任意形状的体积元， PE均匀、径迹 可视为直线穿过体积元。则求和微分分布 ψ E (t,r)0 至 E 间 求和求和微分分布 ΨE (T,r)0 至 E 间 求和(t,r)求和 对方向 求和0 至 E 间能量辐射度 积分分布 R Ω(t,r,E )全部能量 求和能量注量率 积分分布 ψ (t,r,E )全部能量 求和对时间 求和能量注量 积分分布 Ψ(T,r,E )全部能量 求和dL = Φ Ω ? da ? s = Φ Ω ? dV => ΔLΩ = Φ Ω ? ΔV => ΔL = Φ ? ΔV => Φ = ΔL ΔV => Φ = dL dVs ?VΩda能量辐射度 ( 总 的 ) RΩ对方向 求和能量注量率 ( 总 的 ) ψ (t,r )对时间 求和能量注量 ( 总 的 ) Ψ(T,r )(t,r )第三节 辐射传输方程前提：若已知电离辐射源以及介质对电离辐射的吸 收和散射作用,那么 波尔兹曼扩散方程：i 1 ?PE = -? ? P E - ∑ '( E , Ω )PE + S E ,Ω + v ?tPE ——代表PE ( r , t , E , Ω ) , 是t时刻r位置处动能为E方向为Ω的 粒子辐射度谱分布； v —— 能量为E的辐射粒子的速率； P E ——PE的矢量分布；4π∫ dΩ ' ∫∞∑ ( E , Ω )——动能为E运动方向为Ω的粒子在单位长度路程上的总的作用几率(总移出截面)；EcutdE ' ∑ E ,Ω ( E ', Ω '; E , Ω )PE '9S E ,Ω ——源项，代表t时刻r处单位时间单位体积中产生的指向 Ω且能量为E的单位立体角单位能量间隔内的粒子数；i考虑方程在稳恒辐射场中情况:? PE ? t = 0考虑到∑E ,Ω( E ' , Ω ' ; E , Ω ) ——微分移入截面，是动能为E'运动方向为Ω '的粒子在单位长度路程上转变为动能为E运动方向为Ω的 单位能量间隔单位立体角内的粒子的几率；∫PtEdt = Φ E ,Ω对上述方程进行积分，则：?iΦE ,Ω = -∑'( E, Ω)ΦE ,Ω + SE ,Ω +4∫π dΩ ∫ dE ∑' ' Ecut∞E ,Ω( E' , Ω' ; E, Ω)ΦE ,Ω第四节 方程基本求解方法一 求解模型 二 求解方程的前提条件 三 理论求解 四 数值求解 五 结论一 辐射模型几种辐射模型可用于近似求解辐射疏运方程 每个辐射模型都有其假设、局限性和优势1.1) Rosseland Model (Diffusion Approximation Model) 1.2) P-1 Model (Gibb’s Model/Spherical Harmonics Model) 1.3) Discrete Transfer Model (Shah Model) 1.4) Monte Carlo Model [additional license required]1.1 The Rosseland ModelThe Rosseland Model 方法:o 辐射方程加入新的扩散项1.2 The P-1ModelThe P-1 Model 假设:o 辐射强度为各向同性或在指定空间位置方向无关局限:o 仅适用于一定的光学厚度且线性各向异性材料 (thickness/depth > 10) o 近壁区不适用方法:o 需求解额外疏运方程局限:o 仅适用于光学厚度 optical thickness/depth > 1 o 对透明壁面不适用 o 对所有的外部壁面不适用优点:o 无需任何边界条件，边界被处理成黑体 (发射率Emissivity = 1.0)例子:o 透过热玻璃的传热 o 透过半透明材料的传热优点:o 适用于非黑体壁面，非常属性材料，各向异性散射，近壁面 o 例如:粉碎燃料火焰(适用离火焰中等距离位置)101.3 The Discrete Transfer ModelThe Discrete Transfer Model 假设:o 散射各向同性 o 系统为均一的1.4 The Monte Carlo ModelThe Monte Carlo Model 假设:o 辐射强度和光子的离散角通量成比例（angular flux of photons ），辐射场处理为光子气 i.e. 光谱分析, # of histories α T4方法:o 跟踪典型的光子气并标记计算 (在每个体单元内):1.跟踪的距离 平均总辐射强度 2.距离乘吸收系数 平均总吸收强度 3.距离乘散射系数 平均总散射强度方法:1)离边界的光子距在求解前就决定 2)辐射强度沿光谱方向求解简化的疏运 方程 (假设散射各向同性) 3)假设系统为均相的,对整个系统求解吸 收、发射和散射1.4 The Monte Carlo Model（续）The Monte Carlo Model 局限:o 计算资源消耗大: 每个求解步内都追踪区域内的样本 和光线. o 总包含统计误差 ≈ 1/√N二 求解方程的前提条件如果方程包含时间项，需要给出初始条件，同时 给出空间边界条件； 如果方程不包含时间项，则只需要边界条件即 可； 从数学物理方法知识，常见边界条件有2类，第 一类，第二类边界条件。 上述条件下一般可以唯一确定方程的解。优点:o 非常通用的方法 – 适合 gray/non-gray, scattering, emission and absorption o 对于透明介质辐射计算，推荐使用三 理论求解方法 特点：一般只能用来求解简化的问题，如： 稳态问题（恒定辐射场）； 单速问题（粒子能量单一）； 一维问题（轴对称的平板几何条件）； 二维问题（轴对称）； 均匀（系统的参量如粒子移入、移出截面 为常数）；三 理论求解方法（续）求解思想：一般采用球谐函数法，把与角度有 关的各项展开为第一类球谐函数(即勒让德多项 式函数)： 例如针对稳态，单速，一维平板，均匀问题：Φ ( x ,cos θ ) = ∑ Φ j ( x )Pj ( cos θ )i =0 ∞ ∞S ( x ,cos θ ) = ∑ s j ( x )Pj ( cos θ )i =0∞Σ ( x ,cos θ ) = ∑ η j ( x )Pj ( cos θ )i =011三 理论求解方法（续）利用勒让德多项式的正交性、加法定理等，可 以最终得到如下形式：n+1 d n d Φ n+1 ( x ) + Φ n -1 ( x ) = 2n + 3 dx 2n - 1 dx 4π ηn Φ n ( x ) - Σ ' Φ n ( x ) + Sn ( x ) 2n + 1四 数值求解1、方程的数值离散，如有限差分法，有限元法，建 立起一组方程的代数形式； 利用有限差分法对方程的数值离散，可以参考《反应 堆物理分析》中对扩散方程的离散方法； 2、把离散后的代数形式的方程以矩阵形式表示：Ax = b3、应用各种矩阵的求解方法，如LU分解法，但一般 采用迭代法如高斯-赛德尔迭代法，共轭梯度法等等； 4、编写程序；配合边界条件：Φ0 ( x ) = Φ0 S0 ( x ) = S0五 结论采用辐射传输方程求解粒子的时空分布演变情况 已经不多见； 目前主要蒙特卡罗方法进行粒子随机跟踪模拟， 然后对粒子的历史行为进行随机涨落统计分析， 最终得到相关结论； 蒙特卡罗方法及软件在辐射剂量与防护计算中的 应用越来越多，是以后学习重点。参考文献田志恒，《辐射剂量学》，原子能出版社，北京，1992； 方杰，《辐射防护导论》，原子能出版社，北京，1991； ANSYS 辐射模拟介绍，附录C 谢仲生，《反应堆物理分析》，西安交通大学出版社，西 安；12
课程简要知识体系 辐射剂量与防护 授课单位：核工程技术学院 授课专业：核工程、核技术 授课教师：杨磊 X γ β α 课程知识的回溯 课程知识分解 外界环境：实践测量 人体内部：理论计算和实践验证 3W1H What(是什么) Why(为什么) Wh…化学式与化合价练习题 一、化学式 1.化学式的概念： 1.化合价的一般规律： (1)氧元素通常显 价，氢元素通常显 价。 (2) 金属元素跟非金属元素化合时，金属显 价，非金属显 价。 (3)一些元素在不同的物质中可显不同的化合价。 例如，FeO中铁…税务会计模拟题 一、单项选择题 1.企业财务会计制度与税法规定不一致时,税务会计依据（ B ）进行调整 A.企业会计准则 B.税法 C.企业财务通则 D会计法 2.下列行为中,属于增值税征收范围的是( C )。 A.房地产开发公司销售房屋 B咨询公司…看了不过四级，你来砍我（转载） 阅读(23)下一篇：亿联图书有限公司... |返回日志列表 赞赞赞赞转载(1)分享评论复制地址更多 非牛人备考--四六级过五百 注意！英语牛人们不要看，因为这不值得你们看，还会浪费你们时间&这只是英语…就爱阅读网友整理上传,为您提供最全的知识大全,期待您的分享，转载请注明出处。
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粒子注量的定义是在单位时间进入以空间某点为中心的适当小球的粒子数除以该球体的最大截面积。它的等价定义是单位体积单位时间所有粒子径迹长度之和请问这两种定义为何等价？
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