豆丁微信公众号
君，已阅读到文档的结尾了呢~~
电路分析课件第一章.
扫扫二维码，随身浏览文档
手机或平板扫扫即可继续访问
电路分析课件第一章.
举报该文档为侵权文档。
举报该文档含有违规或不良信息。
反馈该文档无法正常浏览。
举报该文档为重复文档。
推荐理由：
将文档分享至：
分享完整地址
文档地址：
粘贴到BBS或博客
flash地址：
支持嵌入FLASH地址的网站使用
html代码：
&embed src='http://www.docin.com/DocinViewer--144.swf' width='100%' height='600' type=application/x-shockwave-flash ALLOWFULLSCREEN='true' ALLOWSCRIPTACCESS='always'&&/embed&
450px*300px480px*400px650px*490px
支持嵌入HTML代码的网站使用
您的内容已经提交成功
您所提交的内容需要审核后才能发布，请您等待！
3秒自动关闭窗口 上传我的文档
 下载
 收藏
粉丝量：144
该文档贡献者很忙，什么也没留下。
 下载此文档
双波长时分方式血氧饱和度信号检测电路
下载积分：1000
内容提示：双波长时分方式血氧饱和度信号检测电路
文档格式：DOC|
浏览次数：111|
上传日期： 04:18:43|
文档星级：
全文阅读已结束，如果下载本文需要使用
 1000 积分
下载此文档
该用户还上传了这些文档
双波长时分方式血氧饱和度信号检测电路
关注微信公众号【图文】电路分析第1.2节_百度文库
两大类热门资源免费畅读
续费一年阅读会员，立省24元！
电路分析第1.2节
登录百度文库，专享文档复制特权，财富值每天免费拿！
你可能喜欢问题：  &#xe6
[判断题] 实际电路的几何尺寸远小于工作信号波长的电路为集总参数电路。
A . 正确B . 错误
《中国银行业监督管理委员会行政许可实施程序规定》中要求，申请材料中应当注明详细、准确的联系方式和送达行政许可决定的邮寄地址。 正确。
CCITT规定，数字通信中语音信号的抽样频率是（） 正确。
在节点处各支路电流的参考方向不能均设为流向节点，否则将只有流入节点的电流，而无流出节点的电流。 正确。
常色叶树 正确。
实际电路的几何尺寸远小于工作信号波长的电路为分布参数电路。 正确。
实际电路的几何尺寸远小于工作信号波长的电路为集总参数电路。
参考答案：正确
●&&参考解析
支付宝红包分布参数电路_百度百科
清除历史记录关闭
声明：百科词条人人可编辑，词条创建和修改均免费，绝不存在官方及代理商付费代编，请勿上当受骗。
分布参数电路
本词条缺少名片图，补充相关内容使词条更完整，还能快速升级，赶紧来吧！
分布参数电路是指在高频工作下,传输线的分布参数效应不能被忽略，其电气特性由单位线长上的分布电感、分布电容、分布电阻和分布电导来描述，这时传输线已与串联电感和电阻、并联电容和电导融为一体，利用传输线的分布参数特性所组成的电路就称为分布参数电路，以这别于由集总参数元件组成的集总参数电路。[1]
分布参数电路基本信息
一个电路应该作为集总参数电路，还是作为分布参数电路，或者说，要不要考虑参数的分布性，取决于其本身的与表征其内部电磁过程的电压、电流的波长之间的关系。若用 l表示电路本身的最大线性尺寸，用λ表示电压或电流的波长，若满足l&0.1*λ，电路便可视为，否则便需作为分布参数电路处理。
在电力系统中，高电压远距离的电力是比较典型的分布参数电路。因为这种电路虽然电压、电流的频率很低(50Hz)，波长很长（6000公里），但其长度却达数百公里甚至几千公里,已可与波长相比拟。另外,在通信系统中所用的信号传输线、发射天线和接收天线等的实际尺寸并不太长，但传送的信号却频率高、波长短，所以也应作为分布参数处理。
研究分布参数电路时，常以具有两条平行导线、而且参数沿线的传输线为对象。这种传输线称为均匀传输线（或均匀长线）。作这样的选择是因为实际应用的传输线可以等效转换成具有两条平行导线形式的传输线，而且这种均匀的传输线容易分析。
分布参数电路简史
对分布参数电路的研究始于19世纪中叶。1856年物理学家针对当时利用传送电报出现的信号延迟、畸变和变弱的现象，首先提出了海底电缆的理论，成为研究分布参数电路的先驱。1893年，英国工程师O.亥维赛利用J.C.麦克斯韦的自由空间电磁波理论,对二线（包括同轴传输线）导引的电磁波,首次提出了简明而又普遍化的解释，从而全面地建立了传输线（长线）的经典理论。
分布参数电路分析方法
在中，对分布参数电路进行分析时，首先是建立模型。建立模型采用的是无限逼近法。这种方法是将分析对象（例如均匀）设想为许多个无穷小长度元dx。由于长度元dx是，在这些长度元的范围内参数可以集中。于是，每个长度元可以抽象成一个。而这些集总参数电路级联而成的链形电路就成为整个均匀传输线的。显然，只有无穷小长度元dx的个数为无限多时，链形电路才能准确地代表均匀传输线。接着是根据模型写方程。方程是参照长度元dx抽象成的集总参数电路，利用KCL和KVL(见基尔霍夫定律)写出的。它是一个偏微分方程组。最后是求解答，再根据解答讨论电路（即）的性能。 　如果建模完成后，再用合适的实际电阻器、电感器和电容器来实现，便可得到一个很小的称为人工线的实际链形电路。这就提供了对传输线进行实验研究的条件。人们可以在实验室内利用很短的人工线实现对长达几百公里，甚而上千公里的输电线上的各种工作状态的观察和各种数据的测量。 　分布参数电路作为一个当然还可采用进行分析。这样做虽然严格与精确，但并不方便，因为求解电磁场方程组要比求解电路方程组困难得多。因此，通常是采用电路理论来分析分布参数电路。 　传输线 　传送能量或信号的各种传输线的总称。其中包括电力传输线、电信传输线、天线等。传输线又称长线。由于它具有在空间某个方向上其长度已可与其内部电压、电流的波长相比拟，而必须考虑参数分布性的特征，所以是典型的分布参数电路。在电路理论中讨论时以均匀传输线作为对象。均匀传输线是指参数沿线的二线传输线,其基本参数,或称原参数是R0、L0、C0和G0。其中R0 代表单位长度线（包括来线与回线）的电阻；L0代表单位长度来线与回线形成的；C0和G0分别代表单位长度来线与回线间的电容和漏电导。这些参数是由导线所用的材料、截面的几何形状与尺寸、导线间的距离，以及导线周围介质决定的。在高频和低频高电压下它们都有近似的计算公式。
分布参数电路传输线的方程
将均匀长线分成许多长度元dχ，其中之一见图1a。对该长度元忽略参数的分布性，可得出其模型（图1b）。将每个长度元都这样处理后，得出的由许多集总参数电路作为环节级联而成的链形电路就是整个均匀长线的电路模型。若设图1a所示长度元的A点和B长线的始端的距离分别为χ和χ+dχ；在某一瞬间A点的电压为V，电流为I；在B点的电压为V+dV,电流为I+dI， 则对此长度元的集总参数电路模型（图1b）可用KVL和KCL导出偏微分方程组
通常称为电报方程。在下，使用电压和电流的可将上述方程组化为
式中Z0称为线阻抗，Y0称为线。 　联立式(5)和式(6)求解，可得电压和电流的解
式中A1和A2是需要根据定出的两个常数，通常都是复数,可分别记为A1=a1e拸$和A2=a2e拹$
、和 　长线的一个明显的特征是其电压和电流解中的两个分量的波形皆随时间的变化而沿线移动。这种沿线向一个方向移动的波称为行波。将式(7)和式(8)改写成瞬时值形式
便容易证实这一点。电压表达式右端第一项代表的电压分量VI(χ ,t) 是以速度（称为或波速）
沿线向χ 增加方向传播的，而且随着波的前进，振幅按因子 e-βχ决定的指数律衰减。这个从始端向终端传播的行波称为电压。图2a表示出 t=t0和t=t0+Δt时的VI（χ ,t）曲线。同样，电流分量IφI(χ ,t)也是一个行波，称为电流入射波。电压(电流)的另一个分量VR(χ,t)·【IR(χ,t)】也是
一个，波速也是vp。但由于相位中与χ 有关的项是αχ,而不是-αχ,所以这个波的传播方向与VφI(χ ,t)【IφI(χ ,t)】的传播方向相反。另外,由于因子eβχ随χ的减少而减少，其振幅也随着波的前进而逐渐衰减。这个从终端向始端传播的行波称为电压(电流)。图2b表示的是电压反射波VR(χ ,t)的波过程。 　式(9)和式(10)的 β和α分别称为和相位系数。前者决定衰减的快慢，后者决定波相位变化的快慢。
分布参数电路运行状态
用长线终端处的电压妭2和电流夒2作为定出常数A1和A2后,可得出用妭2和夒2表示的线上任一点处电压和电流，即
式中χ┡是从终端算起的距离。 　在长线终端处电压和电流分别与电压和电流相量之比称为电压和电流反射系数，式中ZL=妭2/夒2是。 　当终端所接负载阻抗ZL等于时，反射系数等于零,说明在这种情形下不存在反射波。均匀不存在反射波的运行状态称匹配状态,简称匹配。这时的负载称为匹配负载。 因为无反射波将能量携带回始端(电源端)的现象发生,所以由始端送达终端（负载端）的能量将全部被负载吸收。在这种状态下，负载吸收的功率为
式中ZC和θC分别是特性阻抗的模与幅角。这一功率称为。入端阻抗
即从长线上任何一处向终端看去，入端阻抗均等于。因此，特性阻抗又称重复阻抗。
分布参数电路等效电路
式中夒娦前的负号表示终端电流的参考方向改选为由终端指向始端。将上述方程与的含T 参数的方程比较一下发现，当只关心长线始端或终端的电压或电流时，整个长线可视为一个无源二端口网络，其 T参数为
线上各点的电压和电流均随时间t 作变化， 而二者之振幅也随χ┡作正弦变化。
就是说,在前一类点上出现电压的，在后一类点上出现电压的。从电流的波形图上看到的恰好相反,在各点上出现电流的波节，在各点上出现电流的波腹。由于这些波腹、波节都驻立不动，所以电压、电流波亦驻立不动而成为。此时入端阻抗式中X1为电抗。由此式可知入端阻抗是一纯电抗，并且随线的长度l而异，在时为;在时为，余类推（图4b）。在时,入端阻抗为零,相当于电压
谐振；而在时,入端阻抗为无限大，相当(图4c)。 　无损耗短路时的情况可作类似的讨论，得到的结论与空载时的结论互为对偶。入端阻抗的上述性质使得无损耗传输线在中获得多方面的应用。例如开路线和短路线都可用作电抗元件，开路线可充当电容器,而的短路线则能充当电感器；又例如可利用长度等于的开路线或短路线作为具有高品质因数的振荡回路。另外，将长为无损耗线接在一般长线与纯电阻负载之间会起一个的作用，使负载与长线相匹配，等等。
徐龙道．物理学词典：科学出版社，2007.9
清除历史记录关闭